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Carl Lübben. 
kleinsten Quadrate, aber doch sehr gute Näherungswerte liefert, 
die in den meisten Fällen den wirklichen schon sehr nahe kommen. 
Bringt man die Formel (12) auf die Form (A n ; — a) (I 2 — X a 2 ) == M a . 
so sieht man, dass alle durch diese Formel dargestellten Dispersions¬ 
kurven Hyperbeln sind, deren Asymptoten der A n ' und X. 2 Achse 
parallel sind und von diesen die Abstände a und X a 2 haben. Ist 
M a bekannt, so lässt sich die Hyperbel A n y • X 2 = M a leicht kon¬ 
struieren. Die beobachteten Werte ergeben die Hyperbel (A n ; —a) 
(X 2 — X a 2 ) = M a . Beide müssen sich durch Verschiebung parallel 
zu den Achsen zur Deckung bringen lassen. Die Verschiebungen 
sind a resp. X a 2 . Da M a nicht bekannt ist, konstruiert man auf 
einen Bogen einige Hyperbeln An' • X 2 = M a für verschiedene 
Werte von M a , auf einen zweiten durchsichtigen Bogen die be¬ 
obachteten Punkte und verschiebt nun diesen auf dem ersten so, 
dass die Punkte sich mit einer der gezeichneten Hyperbeln decken, 
wobei die Achsen auf beiden Bogen parallel bleiben müssen. Ist 
dies gelungen, so hat der Koordinatenanfang des einen Bogens auf 
dem anderen Bogen die Koordinaten a und X a 2 und die zur 
Deckung gebrachte Hyperbel liefert die dritte Konstante M a . 
Für alle untersuchten Lösungen wurde die Berechnung der 
Konstanten, sowohl für die A n , als auch für die B n , nach der 
Methode der kleinsten Quadrate vorgenommen. Für die A n 
wurden die Näherungswerte durch das graphische Verfahren er¬ 
mittelt und diese auch bei der Berechnung der B n als Näherungs¬ 
werte benutzt. Die berechneten Korrektionen waren bei den A n 
Werten klein, bei den B n Werten jedoch oft so gross, dass die 
Rechnung mit den verbesserten Konstanten als Näherungswerten 
wiederholt werden musste, um brauchbare Resultate zu erhalten. 
Alle Beobachtungen Hessen sich sehr gut durch die Formel (10) 
darstellen. In Tabelle 9—15 sind die Konstanten, sowie die be¬ 
obachteten und berechneten An/, B n ', A n und B n zusammen¬ 
gestellt. Die Differenzen, die in Einheiten der dritten Dezimale an¬ 
gegeben sind, was der fünften Dezimale des Brechungsexponenten 
entspricht, zeigen, dass die Abweichungen, die für die relativen 
Brechungsexponenten 1 -f und 1 -f- jPU nur einige Einheiten 
der fünften Dezimale betragen, im allgemeinen innerhalb der 
Fehlergrenzen bleiben. Die grössten Abweichungen finden sich 
naturgemäss bei den kleinsten und bei den grössten Wellenlängen, 
da die Linien im äussersten Ultraviolett meist breit und weniger 
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