2 R. H. Weber. 
fß = |x<p die „diamagnetische PolarisationP x , P y , P z . 
$ die Magnetisierung, das magnetische Moment der 
Volumeneinheit. Ihre Komponenten J x , J y , J z . 
(1.) 33 — -p- 4 die „Induktion“ (vektoriell addiert), 
Bx = Px ~p 4 TU J x . 
(2.) A = /h S ds die magnetomotorische Arbeit über die ge- 
b 
schlossene Kurve s, die durch das Symbol b bezeichnet 
sei. Sie soll kurz „m. m. A.“ genannt werden. 
(3.) E = ds die magnetomotorische Kraft (kurz „m. 
b (*• 
m. K.“). 1 ) 
Ferner sei 
i die elektrische Stromstärke, also nicht die Stromdichte. 
Die vektoriellen Eigenschaften der letzteren spielen lür uns 
keine Rolle. 
Diese Bezeichnungen schliessen sich an die von E. Cohn im 
wesentlichen an. Es ist aber g anders definiert. Bei Cohn ist 
in Aether 4 reg = 1, nach unserer Bezeichnung dagegen g = 1. 
Daraus folgt weiter: Unser ist das Cohnsche 4u§. Unser 33 
das Cohnsche 4 tt 23. Unser $ und das Cohnsche J sind identisch. 
3. Allgemeine Gesetze. 
Es ist überall 
(4.) div. 33 — 0, J B n do = 0, 
o 
wenn o eine geschlossene Oberfläche bedeutet. Der Vektor 33 hat 
nirgends Quellpunkte. 
Es ist für permanente Magnete 
für Elektromagnete 
_ E = A = 47ü2i, 
0 Die Namen ,,m. m. A.“ und „m. m. K.“ sind nicht aus einem und dem¬ 
selben Nomenklatursystem zu erklären. Die ,,m. m. A.“ ist die Arbeit, die die 
magnetischen Kräfte leisten, wenn sie einen Magnetpol der Stärke 1 auf der ge¬ 
schlossenen Kurve einmal herumführen. Die „m. m. K.“ entspricht der elektro¬ 
motorischen Kraft, wenn man den ,,Kraftlinienstrom“, den Strom der 33-Linien, 
mit dem elektrischen Strom in Parallele setzt. Vgl. Gans u. Weber, Ann. d. 
Phys. 16 , S. 172 u. f. 
2 ) Vgl. E. Cohn, Das elektromagnetische Feld. Gans u. Weber, Ann. 
d. Phys. 16 , S. 172 u. f. 
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