Ueber die magnetische Energie von Elektro- und Stahlmagneten usw. 3 
wo 2i die von der geschlossenen Kurve in (2.), (3.) umzingelte 
Gesamtsstromstärke bedeutet. 
Für eine Kurve, die alle n Windungen eines Elektromagneten 
durchsetzt, ist üi = ni. Allgemeiner soll die Summe aller um¬ 
zingelten Ströme kurz mit i bezeichnet werden. Dann ist also für 
Elektromagnete 
(7.) Es ist 3i nur innerhalb permanenter Magnete nicht 
gleich Null. 
Für permanente Magnete ist 1 ) 
N 
(8.) 
Hierin sind S, N Ein- und Austrittstelle einer 53-Linie im per¬ 
manenten Magneten (vgl. Fig.). N liegt in der Gegend des Nord-, 
S in der Gegend des Südpols des Magneten. Aus diesem E be¬ 
rechnet sich der Induktionslinienfluss, wenn Wi, w a innerer und 
äusserer magnetischer Widerstand sind: 
(9.) 
4. Es sei der allgemeine Fall betrachtet, dass der Magnet 
sowohl permanenter, als gleichzeitig Elektromagnet sei. Für ersteren 
soll die Magnetisierung J und damit gleichzeitig die m. m. K. 2 ) 
konstant sein bei allen Veränderungen der Verankerung, d. h. bei 
allen Aenderungen des äusseren magnetischen Widerstandes. Von 
Hysteresis und Permeabilitätsänderungen mit dem Felde soll ab¬ 
gesehen werden. Diese Konstanz möge durch die zitierten Arbeiten 
als bewiesen betrachtet werden. Für den Elektromagneten soll 
vor und nach der Veränderung der Verankerung (Ankeranziehung) 
der magnetisierende Strom derselbe sein. Während einer Anker¬ 
anziehung wird er durch Induktion variabel sein. 
Die gesamte magnetische Energie eines Raumes t ist 
wobei die Klammer das skalare Produkt andeutet. Daraus nach (1.) 
3 Gans u. Weber, 1. c. S. 175. Der Faktor 4tc tritt hier dazu wegen 
der von der Cohn sehen abweichenden Definition der Permeabilität jj,. 
2 ) Gans u. Weber, 1. c. S. 175 unten. 
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