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R. H. Weber. 
(10.) W = -L /(®§) dx - \f (m dx. 
X x 0 
Das zweite Integral braucht nur über den Raum to des Magneten 
erstreckt zu werden, da ausserhalb dieses $ verschwindet. 
5. Wir denken uns jetzt den Raum t in 03-Röhren von un¬ 
endlich kleinem Querschnitt dq zerlegt. Eine solche 03-Röhre ist 
in der Figur gezeichnet. Es sei ds das Längselement einer solchen 
Röhre, die also ganz von 03-Linie erfüllt ist. Dann können wir 
als Volumenelement den Zylinder dq • ds auffassen. Wegen (4.) 
ist längs der ganzen Röhre ß • dq = konstant. 
Es ist ferner 
(03 • <p) - B • H • cos(03, © *= B • Hs, 
wenn H s die Komponente von $ in der Richtung s der Röhre be¬ 
deutet. Dann wird die Energie der ganzen Röhre nach (10.) 
(11.) dW = V Bdq/kds -lfm) dx, 
worin dvo der Raum ist, den die 03-Röhre innerhalb des per¬ 
manenten Magneten erfüllt. Nach (5.), (6.) ist demnach 
worin q der Querschnitt aller 03-Röhren ist. In vielen Fällen kann 
q gleich dem Querschnitt des Magneten — etwa in der Indifferenz¬ 
zone — angenommen werden. 
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