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Die Hydrographie des Balatonsees. 
gleichmässig verzögerte Bewegung. Wenn die Isobathen von der Welle in schräger 
Richtung geschnitten werden, müssen wir die Bewegung wieder in zwei Kompo¬ 
nenten zerlegen. Die eine Komponente verläuft senkrecht zu den isobathen des 
Seegrundes, die andere mit diesen parallel. Die senkrecht zu den Isobathen verlau¬ 
fende Komponente der Bewegung besitzt gleichmässig verzögerte, die horizontale 
oder mit den Tiefenlinien parallele Komponente, hingegen gleichförmige Geschwin¬ 
digkeit, denn es liegt gar kein Grund zur Verzögerung vor. Daher wird die resul¬ 
tierende Bewegung eines Punktes des Wellenkammes wieder parabolisch sein. 
Wir wollen nun suchen, welche Gestalt die Verbindungslinie der in gleicher 
Phase befindlichen Oberflächenpunkte der Welle haben wird. Auch die Punkte des 
Wellenkammes stellen eine Reihe von Punkten derselben Phase dar, der Einfachheit 
halber sprechen wir also von dem augenblicklichen Grundriss des leicht sichtbaren 
Wellenkammes, von der Horizontalprojektion seiner Gestalt. 
Wir wollen die Bewegung jedes einzelnen Punktes des Wellenkammes wieder 
in jene Komponenten zerlegen, aus welchen wir uns sie zusammengesetzt vorge¬ 
stellt haben. Die eine Komponente sei also parallel mit den Niveaulinien (also auch 
mit dem Rand des Wassers), die andere darauf senk¬ 
recht. Wir wollen nun jene Punkte des Kammes auf¬ 
suchen, welche in der mit den Niveaulinien parallelen 
Bewegungskomponente zeiteinheitliche Unterschiede 
aufweisen. Es sei zum Beispiel in Fig. 133 in Wellen¬ 
kamin I die Bahn des Punktes in der Zeiteinheit 
AF, die des Punktes M t hingegen CE. Die mit den 
Niveaulinien parallele Komponente dieser Bewegung 
AB, beziehungsweise CD. Es seien nun die Punkte 
Mj und M. 2 so gewählt, dass nach Ablauf der Zeit¬ 
einheit, wenn Wellenkamm I sich bereits in II befin¬ 
det, die Linie CF senkrecht auf die Niveaulinie XY 
verlaufe. Da die den Niveaulinien parallelen Bewegungskomponenten aller Punkte 
der Wellenform einander gleich sind, ist AB = CD. Während der I. Kamm gerade 
war, die Welle also über tiefes Wasser lief, waren auch die Komponenten BF und 
DE einander gleich. Im Endresultate sind dann AF und CE ebenfalls einander gleich 
und parallel, die Gestalt des Wellenkammes hat sich also nicht verändert, sondern 
nur verschoben. 
Wenn wir indessen annehmen, dass der Punkt M i sich eben am Fuss der 
Uferböschung befindet, also während des Durchlaufens der Bahn AF bereits in seich¬ 
teres Wasser geraten ist, dann ist BF nicht mehr gleich DE, sondern kürzer. Die 
Geschwindigkeitsabnahme ist in dieser auf XY senkrechten Richtung gleichmässig 
verzögert, wenn wir also auf Wellenkamm I noch ähnlich gelegene Punkte M 3 , 
usw. annehmen, wird auch bei der Bewegung dieser die auf die Niveaulinien 
XY senkrechte Komponente immer kleiner werden. Wenn wir nun die Bewegung 
jedes Punktes M v M 3 , M i usw. konstruieren, von dem Moment an, da die Grund¬ 
böschung erreicht ist, ist es klar, dass wir ganz einfach zu einer ebensolchen Para¬ 
belkonstruktion gelangen, durch welchen die Bahn des freien Falles eines wagerecht 
geworfenen Körpers veranschaulicht wird, die Linie also, welche die in derselben 
Phase der Welle befindlichen Punkte verbindet, wird wieder eine gegen den all¬ 
mählich seichter werdenden Grund gerichtete Parabel sein. Und zwar eine genau 
Fig. 133. Analyse der Form des 
Wellenkammes. 
