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Was nun die Blättchen mit Aggregatpolarisation betrifft, so ge¬ 
ben sie, wie erwähnt, stark deformierte Interferenzfiguren mit wech¬ 
selnden Achsenwinkeln, die aber stets kleiner sind, als die auf den 
homogenen Blättchen gefundenen. So betrug z. B. der in Rede 
stehende Achsenwinkel: 
2 V e — 24^°, 14° u. s. f. 
bis zur Null oder beinahe zur Null, nämlich auf den Blättchen, die 
so gut wie isotrop erscheinen. 
Solche Übergänge bemerkt man oft in einem und demselben Prä¬ 
parat. Aus einem solchen Verhalten der letztgenannten Blättchen ist 
nur ein Urteil zu ziehen: der Hatchettin besteht meist aus dünnen 
zweiachsigen Schichten, die in der Spaltungsebene unter verschiedenen 
Winkeln um die gemeinsame erste Mittellinie gedreht sind. Diese 
Drehung bewirkt die oben erwähnte Zerstörung der Interferenzbil¬ 
der und die teilweise oder ganz zustande kommende Kompensation 
der Doppelbrechung (ß — <x) und auch die notwendige Verminde¬ 
rung des Achsenwinkels. Wir haben hier also mit einer Erschei¬ 
nung zu tun, die aus der Physiographie einiger blättrigen Minera¬ 
lien, z. B. der Chlorite, wie auch aus den künstlichen Glimmer- 
Kombinationen von Reu sch gut bekannt ist. 
Von anderen physikalischen Eigenschaften des Hatchettins von 
Bonarka ist noch folgendes mitzuteilen. 
Das spezifische Gewicht (d) wurde pyknometrisch in 
Wasser bestimmt, welches eine entsprechende Beimischung von Al¬ 
kohol enthielt: 
d — 0 961 (20° C). 
Der Schmelzpunkt ist sehr scharf und liegt nach meinen 
ungefähren Bestimmungen bei 78^°, der Erstarrungspunkt bei 78°. 
Prof. L. Bruner erhielt mittels eines genau korrigierten Normal¬ 
thermometers (Reichsanstalt, Berlin) 79‘4° (Schmelzpunkt) und 78 9° 
(Erstarrungspunkt). Auch diese Zahlen beweisen, daß der Hatchet¬ 
tin von Bonarka einen sehr reinen Stoff darstellt. 
Prof. Bruner bestimmte ebenfalls .das Molekulargewicht 
(M) dieses Stoffes in Benzol (eboullioskopisch, t = 80°). Zwei Be¬ 
stimmungen ergaben: 561, resp. 548, also im Durchschnitt: 
M = 554. 
