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= - sin 2 6 cos 6 
2 r 
v — sin 2 0 sin 6 (31) 
2 r 
P 
c 2 ft 
sin 2 0 
cos 2 6 
r z 
qui s’obtiennent aussi de (27) par la substitution f (a) =& 
Elles représentent un mouvement dans l’étendue d’un demi-plan, 
causé par l’existence d’un courant tangentiel élémentaire dans 0. 
D’autre part, ce mouvement peut être regardé comme efflux d’une 
c 2 
source — au point 0 dans l’espace entre les parois perpendiculai- 
-v 
res X, Y. 
En superposant x ) cette solution à (21) on obtient l’efflux d’une 
source dans l’espace entre des parois enfermant l’angle a = arctg a, 
, TC 
ou a < — : 
u 
sin Q cos 6 
r 
sin 2 0 
r 
cos Q — a sin 6 
cos d — a sin 6 
La vitesse résultante radiale est 
] 
(32) 
y _sin 0 sin (a — 0) 
r sin a 
Je remarquerai encore que le mouvement (31), de même que (21), 
est contenu, comme forme limite, parmi les mouvements examinés 
par lord Rayleigh; il résulte de l’équation (33'j loc. cit. lorsque le 
rayon du cercle -qui contient le liquide s’étend à l’infini. 
D’autre part, il est intéressant de comparer les mouvements (16) 
(24) avec les mouvements correspondants à symétrie axiale qui 
ont été étudiés par M. Sampson 2 ). Cet auteur a démontré qu’auprès 
4 ) La condition de la continuité des vitesses donne naissance à la règle sui¬ 
vante: On peut superposer toujours des mouvements correspondant à la même 
forme des parois. Aussi des mouvements à différentes formes des parois peuvent 
être superposés, mais seulement dans le cas où l’espace occupé par le liquide 
dans son mouvement résultant ne contient pas des endroits où se trouvaient les 
parois d’un des mouvements composants. 
2 ) Phil. Trans. Vol. 182, p. 449. 
