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En superposant cette solution à (24) après les avoir multipliées 
par des coefficients constants, on obtient des équations qui repré- 
Fig. 4. 
sentent le passage auprès d’une arête pointue avec des composan¬ 
tes données: normale et tangentielle. Ainsi la fig. (5) représente le 
mouvement défini par 
(30) 
ip = 2 1 /V 3 sin 
ö r ö 0 ] 
2 i ^ 2 + ^2 
dont les lignes de flux pour des x négatifs croissants s’approchent 
graduellement d’une inclinaison de 6 = 2 arctg ( — 3) = 217°. 
§ 12. L’état du mouvement à des distances grandes résulte de 
l’emploi des mêmes développements qu’au § 8. Si nous omettons 
les termes: u= — 2y\ v = 0\ définissant un mouvement potentiel, 
qui ne nous intéresse pas, nous arrivons aux équations: 
