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La substitution de / == ^ | 
y 2 
u = — sin 0 cos 
y n r, 
y 2 
y = . : sin 6 sin 
|/A r 2 
p =2f^Yr== s i n ( ^ — 
\n r 2 v 
ip = r |/Vi r 2 sin 0 sin 
C’est un mouvement qui satisfait à la condition lim p = 0, donc 
oo 
on pourrait le superposer à (16) sans changement de la pression 
à l'infini, mais il appartient à la classe des mouvements infinis, 
puisque lim u = — 2 y. Il correspond au passage du liquide le long 
d’une paroi percée d’une ouverture (fig. 3). 
y a 2 — c 2 donne: 
f0— û '-h d 2) i/ -. (28) 
\ a J — }/ri r, sin —g- l-f’j 
Ot+6.. 
2 
Ti r 2 
Cos 
§ 11. Si nous examinons Fétat du mouvement dans le voisinage 
du point a = ~\~c, comme dans § 9, nous obtenons: 
11 = 
— jr sin 2 {j- H - cos2 ^ ) 
v = — 1 /r sin 
fi 
. Q 
. 1 6 
p = 
‘ ‘ fi- 
Sm 2 
? = ^ C0S 2 
e e 
lp = 
2 \r‘ à sin 2 ^ cos r> 
Q e 
: 2 COS 5 
(29) 
c’est ce qu’on peut déduire directement de (27) par la substitution 
/(«)=i y a. Cela représente le passage tangentiel du liquide le long 
d’une arête pointue; fig. (4). 
