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La même équation (24) résulte des formules générales (14) par 
substitution de: / (a) = — \\/2ca. Elle représente le passage d'un 
liquide infini autour d'une arête pointue fig. (2); les lignes de flux. 
qui résultent de (10, 11) sont des paraboles, confocales avec le 
point -(- c : 
(25) </’= tMc 
(26 
Les mêmes équations fournissent les valeurs: 
) ?=-L 
\r 
c , Ö 
Sm 2 ; 
|/2 
p — - fl - 
c 0 
- C0S 2 
Ces fonctions sont indéfinies dans le point c. elles disparaissent 
à l’infini. 
§ 10. Les exemples des §§ 7. 8, 9 nous donnent l'occasion de 
montrer qu’il y a aussi d'autres mouvements compatibles avec les 
mêmes données aux limites, c'est-à-dire avec les mêmes parois et 
la même distribution de la pression à l'infini, mais qu’il n’y a de 
mouvement fini que le mouvement (16). 
Adoptons p. ex. la forme (10 A) avec superposition d’un mou¬ 
vement correspondant (11 C) et procédons de la même manière qu'au 
§ 7. Nous trouvons: 
u = 1(2 [./ («) - / 09 )] + («-/?) [f ia) +f 09)] 
( J v — (ß — a) [f (a) — f (/?)] 
ce qui remplit les conditions u = v = 0 à la paroi y = 0 pour des 
fonctions monodromes. 
