10 
C z 71 
(10) F=2 'f\c 2 — x 2 dx = 2 
o 
ou en fonction de la pression active A P'- F = 
8 fi 
A p. 
C’est là un mouvement fini et c’est le seul qui corresponde à 
une telle différence de pression des deux côtés. Les lignes de flux 
qui représentent cet écoulement sont tracées pour des valeurs équi- 
distantes de ip dans la fig. (1). On obtient cette fonction ty des 
équations (10, 11) en y introduisant les valeurs f, g: 
xp = r |/Vi r 2 sin ( 6 — -c*arctg 
, I ' • 6 + 6 
r sin 6 -\-\r v r 2 sin p 
r cos 
\ r 2 cos 
e t +e 
§ 8. Il faut encore compléter cette analyse en examinant l’état 
du mouvement à l’infini et dans le voisinage immédiat des points 
c. Pour une distance r très grande on a: 
(20) lim 
L 
= lim 
L 4 J 
6i — 0 0 — 0 , 
- - 
â-i - c - 
c 2 9 2 6 
~2 
c 2 sin 6 cos 6 
Comme ceci est une quantité très petite, on tire de (16): 
lim u == 
c 2 sin 2 6 cos 6 c 2 x g 2 
( 21 ) 
lim v 
r 
c 2 sin 3 6 
c 2 y 3 
Dans une distance considérable de l’ouverture le liquide est 
animé d’une vitesse radiale: 
sin 2 6 . 
Ces équations (21) peuvent être considérées comme la définition 
d’un écoulement par une ouverture très petite (de largeur 2 c ) per¬ 
cée dans la paroi y = Ö, elles coïncident avec la solution obtenue 
par lord Rayleigh, pour l’écoulement d’une source, située dans la 
