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dann müßte sich auch die Wärme Q mit der Variation der Inzi¬ 
denz dem entsprechend vergrößern, resp. verringern. Da aber Q 
bei den verschiedenen Einfallswinkeln konstant bleibt, folgt, daß 
bei jedem Winkel dasselbe Kathodenstrahlenbündel zurückgeworfen 
wird. Die Größe der Reflexion ist von dem Einfalls¬ 
winkel der Kathodenstrahlen unabhängig. 
6) Da Q bei allen untersuchten Spannungen vom Inzidenzwin¬ 
kel unabhängig ist, folgt, daß die Geschwindigkeit der se¬ 
kundären Kathodenstrahlen bei allen untersuchten 
Spannungen sehr gering und von derselben Größen¬ 
ordnung ist. 
7) Da Q ferner bei allen untersuchten Metallen mit der Inzidenz 
der primären Kathodenstrahlen sich nicht ändert, so folgt, daß 
die Geschwindigkeit der sekundär emittierten Ka¬ 
thodenstrahlen bei den verschiedenen Metallen von 
derselben Größenordnung ist. 
8) Aus den Tabellen I—VIII ersieht man, daß das Verhältnis 
Z CP 
—— bei senkrechter Inzidenz bei allen Metallen immer kleiner als 
V 
1 ist. Da die Geschwindigkeit der sekundären Kathodenstrahlen 
sehr klein ist im Vergleich mit der Geschwindigkeit der primären, 
kann man v s in der Formel (4a) des Paragraphen 2 vernachlässigen. 
Z cp 
Die Abweichung des Ausdruckes -A- von 1 kann also nur daher 
herrühren, daß 1) v r < v p ist, d. h. daß die zurückgeworfenen Ele¬ 
ktronen dem Reflektor zwar Wärme, aber keine Elektrizität zu¬ 
rücklassen, und in diesem Falle muß notwendig Q > i cp sein; 
2) daß auch bei senkrechter Inzidenz eine sekundäre Emission statt¬ 
findet und dadurch der Strom i zu schwach wird. Die Tabellen 
bestätigen also vor allem die schon von Herrn Gehrcke x ) erhalte¬ 
nen Resultate, daß die Kathodenstrahlen bei der Reflexion 
einen Geschwindigkeitsverlust er leiden. 
Man kann aus ihnen aber auch mit großer Wahrscheinlichkeit 
i cp 
den Schluß ziehen, daß die Verkleinerung des Ausdruckes auch 
V 
auf Kosten der sekundären Emission zu rechnen ist. Das Verhältnis 
i) 1. c. 
