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4) die Bewegung des Elektrons im konstanten, magnetischen 
Felde bei é/ï = 2 R = constans und Y == 0 (mit <&i bezeichnen wir 
die veränderliche, magnetische Kraft). 
Was das erste Stadium anbetrifft, nehmen wir der Allgemeinheit 
halber eine elliptische Elektronenbewegung an; wenn wir die Z - Axe 
des rechtwinkligen (und zwar rechthändigen) Koordinatensystems 
in die Feldrichtung hineinlegen, dann reduziert sich die durch 
das Feld bewirkte Erregung ausschließlich auf die Projektionen 
jener Bahnen auf die durch den Massenmittelpunkt des betrachteten 
Elektronensystems gelegene X Y Ebene. 
Die Elektronenbewegung stellt sich dann in der folgenden, ein¬ 
fachsten Form dar: 
Xq = a cos (pt -(- fi) 
y 0 = b sin (pt + e') : 
daher genügen x 0 und y 0 den Differentialgleichungen: 
(i). 
d*y , , _ 
* + ty = 0 
(also —V^-)- 
Im zweiten Stadium wirken auf die Bewegung des Elektrons 
außer den elastischen Kräften noch veränderliche Vektoren der 
elektrischen und der magnetischen Kraft ein, beide abhängig von 
Ort und Zeit, verbunden miteinander durch die Maxwell’schen 
Gleichungen: 
9Y 9R . dB 9Y 
u und — 0) — =:--- 
dX dt dX dt 
Beide Größen sind — wie daraus zu ersehen ist — Funktionen 
des Argumentes [t -—^ und zwar dieselben Funktionen, wenn 
man für einen der beiden Vektoren ein lineares Wachstum mit 
der Zeit annimmt. Dann ist Y = 31 = — ( t - -), wobei beide 
T V 0) J 
Gleichungen Maxwells erfüllt sind. 
Die Bewegungsgleichungen des Elektrons nehmen somit fol¬ 
gende Form an: 
