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Wenn wir die oben angegebenen Anfangsbedingungen in Betracht 
ziehen, erhalten wir 
D 
3p e ‘ 
bn 
c N= —— cos (f — s') -|- sin £ sin s' 
V 
«i = 
cp 
bn 
2 p 2 X 
4p* T C0S £ ' + 3p sin (e + £,) ’ . also: 
COS £ 
[cp 2 — 1) sin cp -|- (p cos cp 
— sin e' cp (sin cp — cp cos cp) 
D 
( 6 ) 
cos (■£ —- e') -j- sin e . sin £' cos cp -|- sin (f -f- e') sin cp — 
cos £ . cos e' (1 -)- sin 2 cp) — sin (£ -|- e') sin cp cos cp 
— sin £ . sin e' (1 —|— cos 2 cp) 
3 p‘ 
Nun setzen wir f(t ). durch die entsprechende Funktion g ( t ) und 
finden in analoger Weise und bei Berücksichtigung derselben An¬ 
fangsbedingungen : Rindern wir -^^ e ~ = A. ~^—z=zB setzen^ 
g 1 = B (q) — sin cp) -f- A [cos £ . cp (sin cp — cp cos cp) 
-j- sin £ (cp 2 sin cp — sin cp -J- cp cos cp)] 
a 2 Re T ^ sin cp cos cp , sin 2 e ( 1 „ \ , 
° 0S ^ j + 
mp* co x 
- COS 2 £ 
sin cp cos cp 
, sin 2 £ ( 
' 1 
3 
3 V 
< 2 
( 7 ) 
sin 2 £ . cos cp . cos 2 e . sin cp 
a 2 Re 
\<P sin (<p + e) 
sin £ . sin cp 
}■ 
2mp 2 co x [ 
Wenden wir uns jetzt dem dritten Stadium zu. Nachdem der Vek¬ 
tor in der Zeit x den Wert R erhalten, wächst er weiter bis zum 
R P oc \ 
Werte 2 R nach einer linearen Funktion: M = R -\ —- ( t -I-) == 
x V co J 
f t \ R cc 
= R ll -|-J -|--, der elektrische Vektor dagegen nimmt wäh- 
rend der Zeit von x bis 2x ab, bis er endlich für 2 x den Wert 
= 0 annimmt, nämlich: 
Y = R — — 
O+ïH'O-v)- 
3ix 
X co 
