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W 1 = 
w ,. 
ÖJ3 cos £ 
^ cos px — 2 px sin px ^ -]- 
f ^ sin px -j- px cos pT^ 
T' — 
A' = 
Be 
k o) 
! ap sin 
I T~ 
Re \ap cose ( . , 9 _ . A , 
—I— 2 — v pT cos px + sm px + px sm pX ) + 
. ap sin £ f .. , „ 2 , cos px\ 
-J-——^ v T sinF^-p-P" v cos px -|- - J 
a 2 Re 
6 mp o) 
a Re 
— sin 2 {px -j- e) sin px -\- 2 cos px cos 2 {px -|- e) j — 
J px cos £ -|- cos px sin {px -|- s)J 
2 mp 2 o) x 
a? Re T . . 1 
sin 2 {px -J- e) cos px — 2 cos 2 {px -(- e) sin px 
6 mp a) 2 x 
* a Re 
2 mp 2 o) x 
px sin e — sin px sin {px -(- e) 
Endlich beschäftigen wir uns mit der Betrachtung der Elektro¬ 
nenbewegung im vierten Stadium, d. h. bei der konstanten Feld¬ 
intensität für 31 = 2 R — constans Y = 0. Dann verschwinden alle 
elektrischen Kräfte, und wir erhalten für die Bewegungsgleichungen: 
( 9 ) 
d 2 x 
Itt 2 
m - 7777 -|-kx = 
2 Re dy 
m 
d*y 
ky = — 
(o dt 
2 Re dx 
dt 2 ca dt 
mit den Auflösungen 
x = a x cos {p 1 ^ —|— 05 t ) —[— a 2 cos {p 2 1 -|- a. 2 ) 
y = a>i sin {Pi t + «i) ~ a 2 sin (Pz t -(- a 2 ) • 
( 10 ) 
In diesen Ausdrücken für x und y bedeuten % a 2 a 1 a 2 p p l p 2 
konstante Größen, deren Werte sich aus der Gestalt der Gleichun¬ 
gen und den Anfangsbedingungen herleiten lassen. Es ist leicht 
festzustellen, daß 
p 1 — |/p2 _|_ 2 __ ][/ — p JJf 
p 2 = [/p 2 -|- n ' 2 -f- n' = p -f- n' 
77' = —- 
m cu 
wenn man (ähnlich wie Voigt) die den Faktor R in höheren Po¬ 
tenzen enthaltenden Glieder als unendlich klein betrachtet. Die Kon- 
