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stanten a x a 2 ct 2 kann man aus folgenden Anfangsbedingungen 
herleiten : 
x t 
t*=2 X 
(a? 0 -f- x 1 -j- # 2 X =2 t — K 
y,-. T = (y 0 + yi + y0*‘ 
■2 x 
dx 
dt 
dt 
_ f dx 0 , dx 1 , dx 2 \ 
e=2T V dt ' dt ' dt J t =2x 
M 
dy 0 . dy t . dy 2 
_ ( vty^ i 
V dt ' 
dt ~t~ dt J t , 2 
) =N. 
Indem wir dies mit den Auflösungen (10) vergleichen, können 
wir diese Bedingungen durch folgende Gleichungen ausdrücken: 
a x cos ß 1 -|- cos ß 2 = K 
a x sin ß l — sin ß 2 = L 
— a Y p t sin ß 1 — a 2 p 2 sin ß 2 
p ± cos ß t — a 2 p 2 cos ß 2 ■■ 
M 
N. 
ai) 
Aus diesen Gleichungen können wir a x a 2 ß± und ß 2 ableiten, es han¬ 
delt sich jedoch hauptsächlich um die beiden ersten Konstanten. 
Wenn wir die eine von ihnen eliminieren und die Relationen: 
p x = p — II' p 2 = p TL' in Betracht ziehen, erhalten wir nach¬ 
stehendes System von Gleichungen: 
2 p a t sin ß x = L p 2 — M 
2 p a x cos ß x = Kp 2 -p N 
2 p a 2 cos ß 2 = Kp x — N 
— 2 p a 2 sin ß 2 = L p { -|- M 
Lp 2 — M Lp 1 -\- M 
tgßi = 
Kp, + N 
tgßi 
N — Kp r 
Ju 
Pi 
2 L M p 2 -\- M 2 -\- K 2 pß 1 2 K N p 2 -\- N 2 
x 2p 
_ |/Z> M ^ -f M* +~K*p~ 2 — 2 K^Npi + N* 
a >~ Tf 
Das resultierende Gesamtmoment stellt sich in der Gestalt dar: 
M—n a 2 2 ) x )i dabei bezeichnet der Strich symbo¬ 
lisch den Mittelwert dieses Ausdruckes für verschiedene Elektro¬ 
nen (für alle möglichen Werte von s) 
!) Voigt a. a. O. Gl. (10) und (30). 
