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Pi a l i —p 2 a 2 2 = 
__ L^p^p 2 (^p 2 ~p\)~é:L^Mp^p2~{,M. 2 -^- ■N^)('p2~Pi)-\~^PiP^^P^rV i) P^iPi 
4 p 2 
Indem wir p l und p 2 durch p und II' ausdrücken und höhere 
Potenzen von II' vernachlässigen, resultiert: 
(12) Pi% 2 —P 2 <V 
II 1 
~2 
'G*+ 
K 2 
n J 
Nachdem wir somit den allgemeinen Ausdruck für das Moment 
abgeleitet haben, gehen wir zur speziellen Berechnung im gegebe¬ 
nen Falle über. Um die Rechnung zu erleichtern, trennen wir jede 
Größe in zwei Glieder nach demselben Prinzip, wie bei der Inte¬ 
gration der Integrale (5), folglich: 
K = K' + K" 
L = L' + L" 
K' = a cos (2 px -j- f) -|- —— \ cos £' 
N = N' + N" so 
9 . 3 sin 2 px 
px sin px 
■ 5 ] - . ,(9pxcos2px 
— cos 2 px — i sm e ^— --—-— 
cos 2px . 1 Al 
4 px '4px'\ 
L' = b sin (2 px -|- s') -j- B (2 px — sin 2 px) -f- 
, bü\ f 5 9 
+ — I cos \ ysm2j3T-- 
px 
sin 2 px — 
cos 2px 1 \ 
p% cos a px + -J în - T -) + 
(9 .5 3 sin 2px 1 . 
-4- sin £ - px sm 2 px -\—— cos 2 px - - - 1 
V 2 1 1 2 4 px ) 1 
Re 
~k 
\ f 5 9 
M'= — ap sin ( 2 px-\-s) -|- bll | cos e' ^ — sin 2 px-\- — cos 2 px -\- 
, COS 2px 1 \ 5 9 
+ -Jpr - 4pr) + Sme {Y cos2 P T -Y pTSm2pT - 
3 sin 2 px 
px 
Re 
N' — b p cos ( 2px -f- e') -)- B p (1 — cos 2px) -|—-{■ 
-f- a II \ cos 
px sin 2 px 
3 sin 2px , I , 
cos 2 px -J ^ — + 1 j + 
, . \ 5 .9 , cos 2 px 111 
+ sm * [- sm 2pr + -px cos 2 pr + — J 
