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wir bemerken jedoch, daß bisher nirgends eine Bestimmung be¬ 
treffs der Größe der Zeit x gemacht wurde ; im allgemeinen aber 
soll diese Zeit als unendlich klein von derselben Größenordnung, 
wie die Umlaufsdauer des Elektrons angenommen werden. 
Beschränken wir uns also auf das erste Argument, so resultiert 
schließlich: 
2 (K'N' —Li M) = — M 0 = ab p cos 0 — s') . 
Nun verbleibt noch die Berechnung des zweiten Teils der Glei¬ 
chung (12), welcher K" L" M" N" und Produkte beider Größen 
enthält. Es ist leicht zu sehen, daß 
U / M 2 -4- N 2 \ 
2 {KN— L M) + -=-( L 2 + K 2 — ÿ j = 2 (K' N'—L'M') -f 
+ N'K" + K'N" — M'L" — L'M" -f 2 ( 7 (l' 2 + K"- — ), 
denn es ist schon im vorhinein ersichtlich, daß alle K" L" u. s. w. 
den Faktor 77 besitzen werden. Es ist also noch der Gesamtaus¬ 
druck: N' K" -(- K' N" — M' L" — IJ M" (14) herzuleiten, vor allem 
also die Werte von K" L" M" N". Es sind: 
K" 
AJ 
3p 2 \ 
— sin^T. sin {2px-\- e-j-f') — cos^rrfcos s. cos s' (1 -[- sin 2 px) -|- 
[cos (f— s') -|- sin s . sin s'] cos 2 px -|- sin {s -|- s') sin 2 px — 
L" = 
-|- sin (s -(- s') sin px cos px -|- sin s . sin s' (7 -j- cos 2 ^)^ 
a 2 n 
, a II 
' pH 
jD 
sin 2 (px -|- s) cos px -|- 2 cos 2 (px -j- s) sin px — 
+ 
j9Tsin (2px-\-s )— sin (pxs) sin px-\- sine. sin 2px 
3 p cox 
— sin 2 s . cos 2px — 2 cos 2 s . sin 2 px 
M" — jsin (s -(- s') cos 2 px — j^cos (s — s') -|- sin s . sin s' 
-[- sin px 
sin 2 px -f- 
cos s . cos s' (1 -[- sin 2 px) -|- sin (s -|- s') sin px . cos px -|- 
-|- sin s . sin s' (1 -|- cos 2 px) 
— cos px sin (2 px s - f- s') j 
9 * 
