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N r 
a 2 n 
— sin 2 (px -(- e) sin px -2 cos 2 (px -j- e) cos px -J- 
? e . sin 2 px — 2 cos 2 e . cos 2 px^ -\- 
— px cos (2px-\- f)-|- sin e . cos 2 px — sin(pT-|“ f ) cos£>t . 
Bei den entsprechenden Multiplikationen genügt es statt K' | 
a cos (2 px -(- e) zu nehmen, statt L' | b sin (2 px -\- e') u. s. w., denn 
die anderen, mit dem Faktor 77 versehenen Summanden bilden 
dann eine Reihe von Ausdrücken mit dem Faktor 77 2 . 
Nach der Bildung der Produkte der Gleichung (14) erhalten wir 
somit endlich den Zusatz: 
a 2 77 
I a I eos 2f / _ cos £ I gi n (2px -4- s -I— £ f ) sin ( px 4- £') — 
1 3 mcox [ 1 v ^ 1 17 1 1 
— cos (j9T-|-£ / )|^ C0S£ • cos £ ' (7-|-sin 2 j9T)-|-sin (e-J-sO sin^'P.cos^'F-f- 
• 1 ) ^ R& ( \ 
sine . sin e' (7 -|~ cos 2 px) j -|- ^^ cos^ [px -|- f) — cos 3 e J -}- 
a 2 Re 
2 mp cox 
3 MO) 2 
sin 2 (px -|- £) , sin 2 £ 
~2 I 2 
] 
Nachdem wir dies für alle möglichen e summieren, verbleibt 
nur das erste Glied — a 2 77. Vom obigen Teil verschwindet auf 
dieselbe Weise der durch die Gleichung (13) bestimmte Ausdruck. 
Im ganzen erhalten wir also: 
M 
R 
-t( 
Pi «1 
p 2 a 2 2 
ab p e cos ô 
a 2 77 e 
2 
Die Größe ab p cos ô (wo ô = £ — £ f gesetzt wurde) stellt uns die 
ursprüngliche in der XF-Ebene betrachtete Flächengeschwindigkeit 
der Elektronen vor, welche die Bahnen von Projektionsellipsen 
durchlaufen, deren Achsen a und b um den Winkel ô gegen xy- 
Achsen geneigt sind. Die Verminderung des Momentes, welche von 
einem Elektron herrührt, dessen Bahn in der Projektion auf die 
zur Feldrichtung senkrechte X Y Ebene sich als Ellipse darstellt, 
hängt also nur von der Dimension der Ellipse in der Richtung x 
ab, d. b. in der Richtung der Wellenfortpflanzung. Sie beträgt näm¬ 
lich 
a 2 n 
e . 
2 
