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ordinaire. Nous aurons alors pour la différence de phase T des 
rayons émergents de la lame l’expression suivante: 
r=j-(n-n x ). 
Nous admettrons dans la suite que la direction u est la direc¬ 
tion des x et la direction v la direction des y dans la première 
moitié de la lame, et que l’inverse s’applique à la deuxième moitié. 
La vibration elliptique qui tombe sur la lame a pour compo¬ 
santes: 
a cos s sin 2 tc ~ et — b sin e cos 2 tc ~ dans la direction w, 
et a sin e sin 2 tc ^ et — [- b cos e cos 2 tc dans la direction v. 
La lumière émergente de la première moitié de la lame a pour 
composantes les vibrations suivantes: 
a cos £ sin 2 tc ( 
' t 
d 
) — b sin £ cos 2 tc 
( t 
d\ 
' T ~ 
Uy J 
(T 
- n üJ 
a sin £ sin 2 tc ( 
d 
Ux J 
^ -|- b COS £ cos 2 71 
(1 
\T 
d \ 
~ n *l) 
En changeant l’origine 
O £>• 
du 
temps, c’est-à-dire 
en 
posant: 
t = v+ n -^ T 
et en écrivant de nouveau t au lieu de P, on obtient pour ces vi¬ 
brations les expressions: 
a cos e sin 2 n ~ — b sin £ cos 2 tc ^ 
a sin 2tc(^~ — -|- b cos £ cos 2 tcÇ~ — . 
Pour les vibrations dans la deuxième moitié de la lame on a 
les expressions analogues: 
a cos e sin 2tc 
(iM 
b sin £ cos 2 tc 
(t- 1 ’)’ 
a sin £ sin 2 tc ^ -|- b cos £ cos 2 je ^ . 
