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A cos 6 sin 2 n ^ — B sin 6 cos 2 n ~= m t sin 2 ti Ç ~ 
A sin 0 cos 2 ti ^ -j- B cos 0 sin 2 ti ~ 1 = m 2 sin 2n(^~ 
La vibration émergente du compensateur est donc une vibration 
elliptique; d 2 — dj = d est la différence des phases des composan¬ 
tes de cette vibration suivant les directions principales du compen¬ 
sateur; elle est caractérisée par l’équation: 
( 2 ) 
tg 
2 Tl ô == 
sin 2 0 
t g2(p ‘ 
Nous désignons par = tg ty le rapport des axes de cette el¬ 
lipse émergente du compensateur et par y l’angle que ces axes for¬ 
ment avec les directions du compensateur; d, y et ty sont liés par 
une équation 1 ): 
tg 2 tp — sin 2 y tg 2 n d. 
Lorsque le compensateur se trouve déjà dans la position que nous 
admettons comme celle de compensation nous aurons, d’après l’iné- 
galité (1): 
tg rp 
F tg a 
4 sin 2 ti F ’ 
ip étant petit, on peut poser tg 2 ty = 2 tg ip et par suite: 
sin 2 y tg 2nd ^ 
F tg a 
2 sin 2 n F 
En admettant que la vibration émergente du compensateur est 
rectiligne nous déterminons à l’aide du nicol ou à l’aide d’un appa¬ 
reil à pénombre quelconque 2 ) l’angle y que la direction de cette 
vibration forme avec les directions du compensateur. L’analyseur 
elliptique n’est nullement responsable des erreurs dans la détermina¬ 
tion de l’angle y. Par suite, on peut admettre que sa valeur est exacte. 
La connaissance de l’angle y donne en même temps 
des axes de l’ellipse qui tombe sur le compensateur. 
! B 
le rapport -j 
Posons donc 
1 ) Mascart, Optique I, 227. 
2 ) Kraft et Zakrzewski, loco cit. Biernacki, Ann. der Phys. 17, p. 180, 1905. 
