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therme normale. Considérons d’abord Tétât gazeux normal défini 
par le point A. Lorsque la pression normale augmente, le système 
atteint le point B où la substance peut exister également à Tétât 
liquide B', quoique la probabilité d’un tel état soit ici très petite. 
Mais lorsque la pression p 0 augmente, la probabilité de l’état ga¬ 
zeux (correspondant à Taire de la section B) diminue et la proba- 
y 
bilité de l’état liquide (section B') augmente. Pour évaluer les aires 
de ces sections, remarquons que, à cause du maximum secondaire 
en B' : on peut écrire: 
f (p—Po)Sÿ=J{p—Po) ^ (|^) + ... 
v 0 Vq 
la courbe de section est donc assimilable à une courbe de Laplace non 
seulement en B mais aussi en B'. Par conséquent on a, d’après (7) et (8): 
