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9) 
d où: 
( 10 ) 
w 
gaz 
W liquide — J 
— ( Wdv = b \j 2 R T oQo ß 
J V V 71 
JD 
f (p — pqî dv \J 2 B T 0 q' ß' 
- h P J » V TT, 
Wdv =b e 
b = 
V 
vn 
2RT„ 
VQo ßo-\- 
rtJ' 
( p — Po) dv 
Vo 
I V ß' 
puisque la somme des aires est égale à l’unité. Le rapport des pro¬ 
babilités des états gazeux et liquide est: 
ai) 
w 
_ — \ /’ go ßo 
W liquide V y' ß* 
v 
(p — Po) dv . 
«o 
Le point de liquéfaction normale où W gaz et W liquide sont 
égales, dépend donc à la rigueur du nombre v des molécules et 
par conséquent, de la quantité de substance présente. Mais, puis¬ 
que même la plus petite particule de substance visible contient un 
très grand nombre y, la valeur de W gaz sera extrêmement grande 
'V 
en comparaison avec TLliq., pourvu que J^(P — Po) dv ait 
une va- 
Vo 
leur négative appréciable; l’état liquide sera extrêmement probable, 
au contraire, si cette intégrale a une valeur positive appréciable. 
Le changement d’état d’aggrégation sera défini, à un haut degré 
d’approximation, par la condition: 
( 12 ) 
V 
fP dv=p Q (v'—v 0 ) 
v 0 
qui est la règle posée par Maxwell. 
Lorsqu’il s’agit d’une quantité de substance comprenant un nom¬ 
bre considérable de molécules, il faut donc imaginer les élévations 
