1066 
a 
81 b * 
27 B T k 
~8~^F'' 
la condensation moyenne est donc: 
(15) 
4 
\v 
Notons que cette valeur est indépendante de la nature du gaz 
et ne dépend que du nombre de molécules v. Le nombre de mo¬ 
lécules d'un gaz qui se trouvent dans un cube de dimensions éga¬ 
les à la longueur d’onde de la lumière jaune [0*6 ^] 3 est d’après Jeans 4 ), 
9’10 6 , et la déviation moyenne de la densité normale y sera d’après (2): 
ô = 2*7 . 10 -4 . Le même volume rempli d’étber à l’état critique 
contient 5*4.10 8 molécules d’éther, on y aurait donc d’après (15): 
d = 7’2.10 -3 . Par conséquent, il peut exister des différences d’un 
centième dans les densités des différents éléments de volume d’un 
gaz à l’état critique. 
§ 8. Mais une telle hétérogénéité de structure devrait s’accuser 
par l’apparition des phénomènes caractéristiques pour les milieux 
troubles: l’opalescence et le phénomène de Tyndall. Imaginons avec 
Lord Rayleigh 2 ) un milieu contenant en suspension de petites par¬ 
ticules, en nombre N par unité de volume. Supposons que chaque 
particule occupe un volume T et possède un indice de réfraction 
plus grand que celui du milieu ambiant en raison de [1 -|- è) : 1. Un 
milieu ainsi constitué affaiblit un rayon de lumière incidente et son 
coefficient d’extinction se trouve égal à: 
(16) 
n^NT-s* 
Le milieu distribue l’énergie absorbée dans toutes les directions 
sous forme de lumière diffuse (opalescence). L’indice de réfraction 
apparente d’une pareille substance est plus grand que l’indice du 
milieu pur en raison de (I -|- N Te) : 1. On voit que les excès po- 
*) PMI. Mag. 8, P. 692 (1904). 
2 ) Phil. Mag. 41, p. 167 (1871), 47, p. 875 (1899), Papers IV, p. 400. 
