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ne me paraît pas fondée. Ce qu’il y a d’analogue, dans l’hypothèse 
de M. Konowalow et la nôtre, c’est la petitesse du travail néces¬ 
saire à la production d’une différence de concentration dans les 
deux cas. 
§ 14. Une question qui s’impose en vue de tous ces phénomè¬ 
nes est de savoir s’il est possible de démontrer les irrégularités de 
la densité et de la concentration à l’aide de mesures directes de la 
longueur optique du chemin l parcouru par un rayon lumineux. 
Afin de faciliter le raisonnement, remplaçons chaque molécule par 
un cylindre parallèle au rayon lumineux, de diamètre et de hau¬ 
teur égales au diamètre moléculaire o (fig. 2). Ceci est permis 
puisqu’il s’agit ici d’un calcul approximatif, d’autant plus que la 
Fig. 2. 
structure intérieure des molécules nous est totalement inconnue. 
On voit que le rayon lumineux traverse toutes les molécules dont 
le centre se trouve à une distance plus petite que — , et décrit 
un chemin égal dans chacune d’elles. En cas de distribution 
homogène, leur nombre est: 
(18) 
V — 
JT G 2 l N 
4 
5 
où N désigne leur nombre par cmc. Mais les irrégularités acciden¬ 
telles auront pour effet d’augmenter ou de diminuer ce nombre en 
moyenne en raison du rapport (7-|-d): 1. Donc, ce nombre étant 
proportionnel au pouvoir réfractif du gaz, la longueur du chemin 
2 JT 
optique changera de: k=-^-(n — l)lô. Pour un gaz partait nous 
aurons, d’après (2): 
