W. V. Lozenski — Vulkanismus und Zusammenschub. 83 
Endodynamische Vorgänge in aktiven Massen. 
Nachdem wir die aktiven Massen als Ausgangszentra des Schichten¬ 
schubs erkannt haben, drängt sich die Frage auf, durch welche endo- 
dynamischen Vorgänge im aktiven Hinterlande der Zusammenschub an¬ 
geregt und bedingt wird. Neben der Schubkraft (»Lateraldruck«) ist 
auch das Gefälle eine Grundbedingung des Zusammenschubs. Je kleiner 
das Gefälle, desto größer muß die Schubkraft sein und umgekehrt. Die 
Betrachtungen über das Gefälle, welches für den Zusammenschub er¬ 
forderlich ist, haben zur Annahme von geradezu abenteuerlichen Höhen¬ 
unterschieden verleitet 1 ). Indes können wir im Sinne der Abscherung 
an Gleitniveaus, die als Schmiermittel dienen, mit bedeutend kleineren 
Gefällswerten auskommen, die in den Grenzen der Möglichkeit liegen. 
Die zeitlichen Beziehungen weisen auf den innigsten Zusammenhang 
der Schubphasen mit Hebung und vulkanischer Tätigkeit im Hinter¬ 
lande hin. Ob Hebung und Vulkanismus durch ein ursächliches Ver¬ 
hältnis miteinander verknüpft sind, läßt sich nicht sagen. Am nächsten 
aber liegt der Gedanke, Hebung und Vulkanismus als koordinierte Wir¬ 
kungen ein und desselben tieferen Vorganges aufzufassen, wie es Gil¬ 
bert 2 ) im nordamerikanischen Westen vermutete. Daß die aktiven 
Massen tatsächlich in tieferen Teilen der Erdkruste vorbestimmt werden, 
wo die magmatischen Prozesse sich abspielen, dafür spricht die ein¬ 
seitige Magmadifferenzierung in andesitischer Richtung sowie im Zu¬ 
sammenhänge damit die sozusagen fazielle Eigenart der Erzbildung im 
aktiven Hinterlande von Schubzonen. 
\4 Der Vulkanismus von einem solchen regionalen Umfange, wie er 
z. B. das karpathische oder varistische Hinterland beherrscht, bedeutet 
eine Eaumerweiterung und ist der äußere Ausdruck der Tension (Zer¬ 
rung). Ein Tensionsgebiet wird um die Querschnitte der unzähligen 
Magmadurchbrüche durch die äußere Erdkruste gedehnt. Die Summe 
der Querschnitte von Gängen und Durchbruchskanälen 3 ) in linearem 
oder flächenhaftem Verhältnis würde den Betrag der Tension ergeben. 
So hat Shaler die Eruptivgänge im Grundgebirge Neuenglands mit 
3— 5% der Oberfläche bzw. 0,52—1,12% des Raumes geschätzt 4 ). 
Die vorstehende Zahl stellt nur einen kleinen Teilbetrag der ge¬ 
samten Tensionswirkung dar. Außer dem Auseinandertreten bzw. Aus¬ 
einanderdrängen von Wandungen der Verwerfungen, kommt der Deh¬ 
nungsbetrag hinzu, welcher dem Kippen von einzelnen Schollen ent¬ 
spricht. Auch diesbezüglich liegt ein rechnerischer Versuch vor, welcher 
1 ) Vgl. z. B. Penck in Zeitschr. d. Ges. f. Erdkunde zu Berlin. S. lOff. 1908. 
2 ) Report upon Geogr. and Geol. Expl. and Surveys West of the 100. Meridian. 
Bd. 3. S. 125—126. Washington 1875. 
3 ) Abgesehen von größeren Intrusivkörpern, bei denen die Einsclimelzung 
bzw. Aufstemmung in Frage kommen kann. 
4 ) Van Hise (1898), S. 53, (1904), S. 128. 
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