68 
Wirkung der Luftdruckänderungen. 
ansteigen und langsam vergehen Ist die Wirkung statisch, so müsste einer Ampli¬ 
tude von 2 mm. in den Limnogrammen eine gleichlaufende Welle von 27 mm. 
Ausweichung entsprechen ; von pendelartigen Schwingungen könnte nicht einmal 
die Rede sein, da die Bewegung des Wassers ungemein langsam vor sich geht 
und zum grössten Teil von dem bedeutenden Reibungswiderstande aufgezehrt wird. 
Druckänderungen von dieser Grösse treten aber stets in Begleitung des Windes 
auf, der, selbst wenn er schwach ist, viel bedeutendere Denivellationen zu Stande 
bringt. Die statisch hervorgebrachte Denivellation der Druckänderung wird somit 
ganz durch die entsprechende und bedeutendere Windrichtung gedeckt, und so 
können die ruhigverlaufenden Wellen der Barogrammdifferenzen in der Unter¬ 
suchung der Denivellation ausser Acht gelassen werden. 
Viel interessanter sind die heftigen Wellen von 
airzer Dauer und grosser 
Amplitude, die den Seespiegel nicht statisch, sondern dynamisch beeinflussen. 
Doch auch dieser Process ist nicht so einfach, wie man auf den ersten Blick 
denken möchte. 
Nehmen wir an, dass der Luftdruck über der einen Hälfte des Sees von 
Keszthely bis Tihany rasch zunehme, und zwar vor der Hand Einfachheit halber 
sprungweise, doch gleichförmig von dem Werte p bis zu dem Werte der eine 
Zeit lang constant bleiben möge. Setzt man nun 
dem westlichen Seespiegel auf einmal als Aequi- 
valent der Druckänderung eine der Druckän¬ 
derung —p entsprechende Wasserschichte auf, 
so hat man es mit einem Problem der Flüssig¬ 
keitsbewegung in Communicationsgefässen zu tun. 
Ist in dem einen Rohre des Communica- 
tionsgefässes (Fig. 47) die Wasserhöhe über dem 
Schwerpunkte des gleichförmigen Gefässquer- 
schnittes K mit M, in dem andern mit m, die 
Querschnitte der beiden cylindrischen Rohre mit A 
und bezeichnet, während die veränderliche Wasserhöhe in den beiden Rohren 
beziehentlich x und y ist, so bestehen die Gleichungen 
Sdx = — s dy und Sdx = — -q Kv dt, 
wo Tj der Coefficient der Strömungswiderstände, v die Stromgeschwindigkeit des 
Wassers und t die Zeit bedeutet. Da v — •] 2 g(x—y) geschrieben werden kann, so 
erhält man eine zwischen x und t integrable Gleichung, die für die Zeit gleicher 
2 SsVW~ 
Figur 4J. Communicationsrohr. 
Wasserstände in beiden Rohren T — 
-vi 
r l k(S-\-s)y 2 g 
ergibt. 
Die zur Ausgleichung des Wasserstandes erforderliche Zeit hängt also 
wesentlich von der morphologischen Beschaffenheit des Seebeckens und dem 
Druckunterschiede ab. Nach Verlauf dieser Zeit ist aber nicht Ruhe, denn der 
Spiegel weicht, von Reibungsvorgängen abgesehen, in pendelnder Bewegung zu 
der entgegengesetzten Lage gleicher potentieller Energie aus. Verändert sich nun 
plötzlich die Druckverteilung und lagert sich die Depression von der einen Hälfte 
des Sees über die andere Hälfte, wodurch die Gradienten dieselben bleiben, ihr 
Vorzeichen aber wechselt, so kommt zu der Energie der ausgewichenen Wasser¬ 
masse noch jene des entgegengesetzten Druckes, so dass die Bewegung gegen die 
