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Die Nivea u flächen und die Gradienten der Schwerkraft am Balatonsee. 
findet um die Richtung der in 6" wirkenden Schwere statt. Jeder Punkt des Gehän¬ 
ges bewegt sich in Ebenen, die der horizontalen Ebene des A parallel sind. 
Die Schweren der Massen m und m' aber sind hier mit der Drehungsachse 
nicht gleichgerichtet: die Schwere der tiefer liegenden Masse m weicht in der 
Richtung des Gradienten ab, die der höheren Masse vi in entgegengesetzter 
Richtung. 
Diese Abweichung für eine Höhendifferenz von 1 cm wie früher (Seite 8.) mit 
e bezeichnend, beträgt sie für die um h tiefer und 
um h! höher gelegenen Massen m und vi 
h s 
Die Projektionen der Kräfte auf die Drehungs¬ 
ebene sind folglich : 
m h s = m h Gr (g) 
m' V I / 
h' 
N 
> Richtung des 
Gradienten. 
Fig. 16 . 
der vertikalen Ebene (wie beim 
m 
m'h'z = m'h' Gr (g) 
wo wir die im Kapitel I. festgestellten Relationen 
bezüglich der vertikalen Richtungsänderung der 
Schwere und ihren Gradienten verwertet haben. 
Untersuchen wir diese Verhältnisse in der 
durch den Schwerpunkt A gelegten horizontalen 
Projektionsebene (Figur 17.). Bezeichnen wir, so wie 
früher, mit a den Azimut des Balkens und mit 
y den Azimut des Gradienten, so wird die auf 
m wirkende Kraft: 
P= m h Gr (g) 
die auf m wirkende Kraft: 
P' — m'h' Gr (g) 
und das Drehungsmoment dieser Kräfte : 
^ = {ml h Gr (g) -j- m'l'h! Gr (g){ sin (y — a) 
Für die Gleichgewichtslage des Balkens in 
Wagebalken) ist 
m l' — m l 
Indem wir nun h-\-h'= H setzen und den Ausdruck sin (y— a) entwickeln, finden wir: 
4» = — m Hl Gr (g) cos y sin a -f -mHl Gr tg) sin y cos a 
wir führen ferner die Bezeichnungen ein 
Gr (g) cos y — G x \ 
Gr {g) sin y= G y \ 
