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Anhang I. 
ANHANG I. 
In Verbindung mit der vorliegenden erdmagnetischen Aufmessung schien es 
mir lehrreich zu untersuchen, in wiefern die magnetischen Momente der bei den 
Schwingungen und Ablenkungen benützten Hauptmagnete als konstant betrachtet 
werden können, oder mit anderen Worten, welche Genauigkeit man bei der Mes¬ 
sung der hör. Intensität erreichen kann, wenn man dieselbe nur aus Schwingungs¬ 
beobachtungen und aus den Daten einer Normal-Station ableitet. Die zu dieser 
Rechnung anzuwendenden Formeln erhalten wir auf folgende Weise. 
Auf der Normal-Station, aus deren Daten die übrigen abzuleiten sind, sei 
die hör. Intensität während der Schwingungsbeobachtungen X ly die Temperatur t ly 
M lt sei das magnetische Moment des schwingenden Magnets bei 0C°, K 0 sei das 
Trägheitsmoment desselben bei 0 C", T v die wegen Torsion und Uhrgang korri- 
girte und auf unendlich kleinen Schwingungsbogen reducirte Schwingungsdauer, 
a der Temperaturcoefficient des Magneten, ß' der Ausdehnungscoefficient des 
Stahles; es besteht dann folgende Gleichung: 
M 0 (1 — oA) X x = 
r ^ 0 (l -f2 ß'tß) 1 
TS 
für eine zweite Station bei der Temperatur t 2 haben wir 
M 0 (1 — ag) A 2 = 
71J Ao (1 -4" 2/T/ 2 ) 
TS 
so lange M {) als mit der Zeit unveränderlich betrachtet wird. Aus diesen Gleichun¬ 
gen folgt: 
A, 
TS 
TS 
1 — a.t x 
1 — at i 
1 + 2A 
1 -(- 2ß't x 
1 ) 
In unserem Fall ist: 
für Magnet 1 
» II 
» 1°R ist 
a = 00001462 
0-0003060 
ß' = 0-0000135 
Welche Station wir als Normal-Station wählen, bleibt strenge genommen, 
unserer Willkür überlassen; doch wird es immerhin angerathen sein, solche Daten 
als Ausgangspunkt zu wählen, bei welchen wir einen grösseren Einfluss eventueller 
Störungen nicht zu befürchten haben Unseren folgenden Rechnungen wurden die 
Beobachtungen in Karäd am 10. August zu Grunde gelegt und mit den Daten 
1 S. G. Schenzl 1. c. pag. 181. 
