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Die Lichterscheinungen des bewegten Wassers. 
Die steilsten Böschungen kommen wahrscheinlich auf den Kräuselungen vor, 
doch lassen sich dieselben schwer messen — unmittelbar nämlich — , die Licht¬ 
erscheinungen verweisen aber ganz entschieden auf steile Böschungen. 
Die Wellen pflegen nicht sehr breit (im Sinne der Alltagssprache «lang») zu 
sein; ihre Breite ist gewöhnlich 3—4mal so gross, als die von Wellenkamm zu Wellen¬ 
kamm gemessene Wellenlänge, was ich in Fig. 8 in der Weise veranschaulichen 
möchte, dass die schwarzen Linien die Kämme der Wellenberge bezeichnen. Dies 
ist die Ursache dessen, dass bei Wellengang die Wasserfläche nicht ausschliesslich 
von Cylinderflächen begrenzt ist, sondern auch solche Flächenelemente in grosser 
Anzahl Vorkommen, die mit der Fortschreitungsrichtung der Wellen parallel laufen. 
Diese Böschungen sind aber unbedingt sanfter, als die eigentlichen Wellenböschungen, 
Im Allgemeinen finden wir — Fig. 8 vor Augen haltend — bei a und den ähn¬ 
lich situirten Punkten die steilsten cylindrischen Böschungen, während sich b an 
einer Stelle befindet, wo die quergerichtete Böschung am steilsten ist, wo näm¬ 
lich die Kammlinie eines Wellenberges in die Mulde des Wellenthaies übergeht. 
Verhältnissmässig noch steilere derartige Seitenböschungen können bei schwa¬ 
chem Winde Vorkommen, der die Wasserfläche kräuselt. In diesem Falle ist der 
Unterschied zwischen der vorderen und den in Folge von Unregelmässigkeiten 
entstandenen Seitenböschungen nicht so gross. Ein Unterschied ist jedoch unzwei¬ 
felhaft auch hier vorhanden. 
Wellen mit Böschungen von gleicher Neigung nach beiden Richtungen 
können nur dann Vorkommen, wenn sich zwei Wellensysteme unter einem rechten 
Winkel kreuzen. Dies gehört jedoch zu den grössten Seltenheiten. 
Und gerade dies ist an Piccard’s 1 schönen Ausführungen auszusetzen, dass 
er seine theoretischen Berechnungen eben darauf basirt, dass zur Zeit des Wellen¬ 
schlages nach jeder Richtung hin Böschungen von gleicher Neigung entstehen 
(1. c. pag. 485). Wäre er von der entgegengesetzten Voraussetzung ausgegangen, 
so hätte er dieses schöne Problem noch viel besser beleuchten können. Seine 
Erörterungen sind aber auch in dieser Form grundlegend auf diesem Gebiete 
und verdienen unsere volle Würdigung. 
Nachdem wir die Wellenformen kennen gelernt haben, wollen wir nunmehr 
auf die Erörterung jener Frage übergehen, was für Lichtstrahlen von der wogenden 
Oberfläche in das Auge des Beobachters gelangen, zuerst in jenem einfacheren 
Falle, dass die Wellen sämmtlich unendlich breit sind oder die bewegte Ober¬ 
fläche eine derartige Cylinderfläche ist, deren Erzeugenden zur Sehrichtung senk¬ 
recht stehen. 
Jetzt können wir uns also statt der bisherigen einzigen Spiegelfläche kleine 
Flächen von verschiedener Böschung vorstellen, worunter sich horizontale, nach 
vorne oder hinten geneigte befinden, deren Neigungswinkel aber immer nur wenige 
Grade beträgt. 
Während auf der spiegelglatten Wasserfläche ein leuchtender er Punkt, z. B. 
ein Stern, nur ein Bild besitzt, werden wir auf einer bewegten Fläche zahllose 
Punkte finden, von welchen die Strahlen des Sternes in unser Auge reflektirt werden. 
1 M. J. Piccard : Phenomenes de rdflexion ä la surface des nappes d’eau. Archives des 
Sc. Phys. et Nat. de Geneve. Bd. XXI, 1889. p. 481. — Auf diese Abhandlung werden wir uns 
noch des Öfteren berufen müssen. 
