Die Lichterscheinungen des bewegten Wassers. 
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tion werden die von den Projektionen der einfallenden (H 2 L) und reflektirten 
(LSz) Strahlen eingeschlossenen Winkel von der Normalen LM halbirt. Nachdem 
<JH., LM = a ist, folglich wird: <£ M L Sz — «. 
Aus Fig. 15 ist 
- —- tg. (90° — 2 a), y = h. tang 2 a 
= y. cotg a = h. tang 2 «. cotg « 
aus Fig. 14 aber wird 
x = n. cotg. m = h. tang 2 «. cotg a. cotg. m. 
und die Entfernung vom Fusse des Beobachters 
x —• C = h. cotg m (tang 2 a cotg a — 1) 
1 -) 
2 .) 
Fig. 14. Fig. 15. 
Die vereinfachte Bestimmung der Breite der goldenen Brücke. 
Nehmen wir z. B. an, es wäre h = 40 m, m - 10°5', a = 42°50' (kann nur 
bei Kräuselung Vorkommen), so ist 
x — C = 3000 m. y — 529 m. 
und dessen Sehwinkel, nach beiden Seiten zusammen, ca 20°. 
Wie wir sehen, führt bereits die scheinbar einfache Erscheinung der Spie¬ 
gelung einer unendlich entfernten Lichtquelle auf bewegter Wasserfläche zu einem 
so komplizirten analytischen Zusammenhang, dass wir mit dessen Hilfe kaum 
imstande sind jedes Detail der Erscheinung zu analysiren. 
Von ähnlicher Schwerfälligkeit sind auch jene Resultate, welche Piccard 1 für 
die Spiegelbilder der irdischen Lichtquellen abgeleitet hat. Von seinen Resultaten 
sind die folgenden am wichtigsten: 
Wenn die Höhe des leuchtenden Punktes h, die Höhe des Standpunktes des 
Beobachters h 15 die horizontale Entfernung der beiden Punkte 1, der Neigungs¬ 
winkel der steilsten Wellenböschungen a ist, so wäre die Entfernung des entfernt 
gelegenen Endpunktes des Spiegelbildes. 
(h 4- h,)cotg2a4-l — LH— 21 (h — hjcotg 2«-f-(h -j-h[) 2 cotg 2 2a + 4hhj 
1 Loc. cit. pag. 499. 
