ÖFVERSIGT AF K. VETENSK.-AKAT). FÖRHANDLINGAR 1872, N:0 1 . 27 
jemnvigtslägen, som molekulerna härvid intaga, förbli fva de, så 
länge rörelsen i a oförändradt eger bestånd. Då rörelsen i a 
upphör, återgå molekulerna till de jemnvigtslägen, som de inne¬ 
hade före rörelsens början. 
Detta är enligt vår åsigt orsaken till den galvaniska in- 
duktionen. Då en galvanisk ström börjar i närheten af en sluten 
ledare, blifva ethermolekulernas jemnvigtslägen icke blott i den 
slutna ledaren, utan äfven i det omgifvande isolerande mediet 
förändrade, och induktionsströmmen är ingenting annat än mole- 
kulernas öfvergång från det första jemnvigtläget till det andra. 
Etherns nya jemnvigtsläge i den slutna ledaren bestämmes icke 
uteslutande af den inducerande strömmens direkta inverkan på 
densamma, utan äfven till väsentlig grad af det förändrade jemn- 
vigtstillståndet hos ethern i det omgifvande isolerande mediet. 
Så snart den inducerande strömmen upphör, återgå ethermole- 
kulerna i det första jemnvigtsläget, och man får följaktligen då 
i den slutna ledaren en induktionsström, som är till intensiteten 
lika med men till riktningen motsatt mot den, som uppstod i 
första fallet. Då en inducerande ström närmas till eller aflägsnas 
från en sluten ledare, sker tydligen alldeles detsamma, som om 
en stillaliggande ström börjar eller slutar. Ehuru man i det 
isolerande mediet icke varseblir någon egentligt induktionsström, 
emedan det stora ledningsmotståndet hindrar en sådan att upp¬ 
komma, är man dock ingalunda berättigad till det antagandet, 
att ethermolekulerna der förblifva alldeles orubbade. En för¬ 
skjutning af deras jemnvigtslägen eger äfven der rum, emedan i 
enlighet med erfarenheten ingen kropp kan betraktas som absolut 
oledare. 
Om två ethermolekuler m och m! båda äro i hvila och be¬ 
finna sig på afståndet r ifrån hvarandra, så är enligt det före¬ 
gående deras ömsesidiga repulsion —Till enhet vid upp¬ 
mätningen af ethermassorna, hafva vi härvid tydligen tagit den 
ethermassa, som förmår gifva en annan lika stor massa accelera¬ 
tionen 1 på tiden 1, då afståndet mellan massorna är E Om 
