28 EDLUND, FÖRSÖK ATT FÖRKLARA DE ELEKTR. FENOMENEN. 
deremot m ensamt är i hvila, men m rörer sig med den kon¬ 
stanta hastigheten A nti en riktning, som gör vinkeln 8 med 
förbindningslinien emellan dem, så har man för det fall, att m 
närmar sig till m', i hvilket fall man kallar den spetsiga vinkeln 
för 8 , såsom uttryck för repulsionen enligt eqvationen (1) i den 
förra uppsatsen: 
— ^j~l ^—A cos e) + — cos 2 ö]| . 
För det fall att m aflägsnar sig från m', och om man låter 
den trubbiga vinkeln betecknas med 6 , får man samma formel, 
endast med den skillnad att A cos 8 (— hastighetens projektion 
utefter sammanbindningslinien) då har motsatt tecken. 
Enligt eqvationerna (7) och (10) i förra uppsatsen är 
ifj [1 — cos 2 ö] j = ^ (1 — cos 2 8 ); och 
(f (— h cos 8) = — ah cos 8 — lli 1 cos 2 8. 
Men om vi fasthålla ofvanstående definition på enheten för 
ethermassorna, är det nödvändigt att multiplicera de emperiska 
formlerna (5) och (6) med en konstant k. Derigenom erhålles: 
^ (“7 [1 —COS 2 8] j = |-A 2 (1 — COS -8) Och 
Cf (— h cos e) = — ah cos 8 — A 2 cos 2 8. 
Insättes dessa värden på funktionerna ip och cp i det före¬ 
stående uttrycket på repulsionen mellan två moiekuler, af hvilka 
endast den ena är i rörelse, så erhålles: 
mm 
1 — ah . cos 8 + A 2 (1—| cos 2 8) . . . (12). 
Om m aflägsnar sig från m', så är vinkeln 8 trubbig, och 
andra termen blir derföre då positiv. 
Formeln (12) uttrycker den repulsion, som direkte eger rum 
emellan m och m', af hvilka den förra är i rörelse och den 
sednare i hvila. Men molekulen m repelleras äfven af hela den 
öfriga ethermassan, som omgifver honom. I första ögonblicket, 
innan ännu molekulerna hunnit förändra sina jemnvigtslägen, 
måste resultanten af hela den öfriga ethermassans repulsion på 
m! vara lika stor med och hafva motsatt riktning mot repul- 
