ÖFVERSIGT AF K. VETENSK.-AKAD. FÖRHANDLINGAR 18 72, N:0 1 . 29 
sionen mellan m och m', om den förra betraktas såsom stilla¬ 
stående. Detta är tydligt deraf, att resultanten af repulsionerna 
på m från hela den omgifvande ethermassan, då moleknlen m 
ännu var stillastående, var lika med noll. Man får således 
summan af de krafter, som i första tidsmomentet efter sedan m 
kommit i rörelse, verka på molekulen m', om man från den 
repulsion, som uttryckes med formeln (12), subtraherar repul- 
sionen mellan m och m\ då den förra betraktas såsom hvilande. 
Häraf följer således, att i första ögonblicket repelleras molekulen 
m' utefter förbindningslinien mellan m och m med en kraft, 
som uttryckes med: 
+ 7 ^ L ^aAcosö — ^A 2 ( 1—| cos 2 ö)J.(13). 
Om detta uttryck är negativt, så söker molekulen m' att 
aflägsna sig från m i riktningen af förbindningslinien emellan 
dem; är det deremot positivt, så eger ett närmande rum, utefter 
samma linie. Om m aflägsnar sig från m', så är vinkeln 6 
större än en rät och följaktligen första termen negativ; eger 
deremot ett närmande rum, så är samma term positiv. 
Om nu g betyder den i rörelse varande ethermängden på 
längdenheten af den ledare, hvari m rörer sig, och ds är ele¬ 
mentet af samma ledare, så kan m uttryckas med gds. Men 
/ih är lika med strömintensiteten i. På analogt sätt kan man 
i stället för m skrifva gds'. Man får på detta sätt i stället 
för formeln (13): 
IU 
""b o 
k 
a cos d — -g h (1—|cos 2 ö) ds ds' . . . . (14). 
Formeln (14) är uttrycket för den kraft, hvarmed ett ele¬ 
ment af den inducerande strömmen, hvars intensitet är «, i 
första ögonblicket söker att röra ethermängden g'ds' i den indu¬ 
cerade banan utefter sammanbindningslinien mellan båda ele¬ 
menten. Detta är nämnda krafts maximi-värde; efter första 
tidsmomentet aftager den mer och mer, tills den slutligen, då 
molekulerna kommit i sina nya jemnvigtslägen, blir lika med noll. 
Formeln (14) kan sönderdelas i två delar nemligen +*^cos ddsds' 
