ÖFVERSIGT AF K. VETENSK.-AKAD. FÖRHANDLINGAR 187-2, N:0 2. 75 
tivt läge, livari, såsom man lätt inser, ingen induktion äger rum. 
Första termens integral blir nämligen = o, emedan den indu¬ 
cerade cirkelns plan utdraget delar den inducerande banan sym¬ 
metriskt, och andra termens inflytande upphäfves likaså, emedan 
^-planet är vinkelrätt mot båda cirklarne samt delar dem sym¬ 
metriskt. Men om den inducerade banan sedan förskjutes i yz- 
planet, så att den kommer att ligga t. ex. helt och hållet åt 
ena sidan om 2-axeln, får andra termens integral ett ändligt värde. 
För att visa detta lägga vi genom det inducerande elementet ds , 
hvars koordinater antagas vara x, y, o, ett med ^r-axeln parallelt 
plan, som tillika går genom den inducerade cirkelns medelpunkt. 
Detta plan, som delar den sistnämnde cirkeln symmetriskt, skola 
vi för korthetens skull kalla P. Yi kombinera elementet ds med 
ett element ds x , beläget på den inducerade cirkeln åt ena sidan 
om planet P. Om koordinaterna för ds 1 äro o, r\, £, får man: 
cos 2 B 
i 
7j 2 X 2 
^k 2 
och elektromotoriska kraften vid induktionens början: 
+ J ikh cos 6 X ds ds Y . (12). 
Detta uttryck är oberoende af tecknet för x samt har således 
samma värde för två i afseende på ^s-planet symmetriskt be¬ 
lägna lika långa elementer af den inducerande cirkeln. Mot ele¬ 
mentet o, rj, £ svarar ett annat element o , rj 1 , C 19 beläget lika 
långt ifrån symmetri-planet P, men åt motsatta sidan. Kom- 
' bineras detta element med ds, erhålles samma värde på r, men 
cos byter om tecken, ehuru dess nummervärde blir oförändradt. 
Den sednare kombinationens elektromotoriska kraft blir således: 
— i ikh cos 6 X ds ds l . (!*!)• 
Genom addition af (12) och (13) får man: 
+ I ikh ^2 (/r — Vi 2 ) cos °i ds ds i . ( 14 )- 
För att erhålla induktionen för hela den tid fenomenet varar, 
bör denna summa multipliceras med funktionen hr. Sedan in- 
