ÖFVERSIGT AF K. VETENSK.-AKAD. FÖRHANDLINGAR, 1 8 72, N:0 7. 9 
Multipliceras nu detta med /, så erliålles hela strömmens 
J'l V“ 
arbete = Om slutligen detta uttryck multipliceras med ar¬ 
betets Yärmeeqvivalent A , och man låter konstanten c) ingå i k, 
så fås den af strömmen på tidsenheten producerade värme- 
mängden = 
erfarenheten. 
Ahls 1 
a 
hvilket såsom man vet, öfverensstämmer med 
« 
Efter samma grunder kan räkningen lätt utföras 
äfven för det fall, att ledarens genomskärningsarea och beskaf¬ 
fenhet varierar från ett ställe till ett annat. 
4. Den Ohmska lagen kan i enlighet med de allmänna 
mekaniska principerna med lätthet deduceras på följande sätt: 
Den elektromotoriska kraften mätes, likasom andra rörelse¬ 
krafter, af den acceleration, som hon förmår att gifva åt massans 
enhet på tidens enhet. Om icke något gäl vani sk t ledningsmot- 
stånd funnes till, som lade hinder i vägen för etherns rörelse, 
skulle dennes hastighet oupphörligen tilltaga. Men nu linnes ett 
motstånd i ledningen, som hindrar hastigheten att oupphörligen 
tillväxa. Då strömmens hastighet blifvit konstant, tillintetgöres 
den elektromotoriska kraftens acceleration af ledningsmotståndet. 
Dessa två måste derföre då vara lika stora. Om ds är ström¬ 
styrkans tillväxt på tiden dt, E den elektromotoriska (accelere¬ 
rande) kraften, hela motståndet vid strömstyrkan s , samt L 
längden af hela ledningen, så har man 
Har nu strömmen 
så får man 
hunnit blifva konstant, 
E 
d. 
') Emedan ledningens hela längd L är lika med summan af alla dess delar 
h -f/ 2 + ? 3 + ?4 o. s. v., och om desse hafva respektive genomskärningsareorna 
o,, a 2 , n 3 o. s. v., så blir ledningens hela Votum a l l i + a 2 l 2 + a 3 l 3 + . och 
hela ethermassan, som är i rörelse, erliålles, om denna summa multipliceras 
med J. Om nu tillökningen i hastighet på tiden dt är respektive (//«,, dh 2 , 
dh 3 o. s. v., så får hela ethermassan på tiden dt en tillökning i rörelse- 
qvantitet, som uttryckes med 
(a, ö dh x + a 2 1 2 dh 2 + n 3 Z 3 dh 3 + 
Men da l dh [ = $a 2 dh 2 = <5a 3 dh 3 = ds, hvaraf således hela ethermassans till¬ 
ökning i rörelseqvantitet blir Lds. 
