20 EDLUND, OM DEN GALV. STRÖMMENS KEM. VERKAN. 
med sönderdelningskraffien är proportionel. Kalla vi nu de båda 
nyssnämnda strömelementens repulsion på den ena af vattnets 
beståndsdelar i elementet qdco cl g för S 2 och lata S l och S 0 be¬ 
tyda den öfriga strömmens ocli hela den hvilande ethermassans 
repulsion på samma beståndsdel, allt räknad t utefter strömmens 
riktning, så blir följande uttryck proportionelt med sönderdelnings- 
* 
kraften, nemligen 
($ 0 + S^qdcocl^ + S 2 qdcod$, eller, emedan 
aS 0 + Äj = fo d , hvarest q är en oändligt liten qvantitet, 
. qdcodi + S,qdojd'S. 
4. Hvad S 2 beträffar, så finnes denna lätt på följande sätt: 
Repulsionen mellan tvänne ethermolekuler m och m', af hvilka 
den ena m är i livila och den andra m rörer sig med hastig¬ 
heten h i en riktning, som gör vinkeln 8 med sammanbindnings- 
linien mellan båda, är enligt eqvationen (12) i afhandlingen 
»Sur la nature de 1’électricité»: 
fr 7. o — 
TftTiX | 7 /v 7 *■) /1 i) O \ 
-— a/i cos b + -- A-(i — T) cos-^) ; 
hvarest a och k äro konstanter samt h har ett obetydligt värde 
i jemförelse med «, ehuru denna sednare är mindre än Då 
in närmar sig till m\ är vinkeln e mindre än en rät, och cos e 
derföre positiv; om m deremot aflägsnar sig från m\ är 8 större 
än en rät vinkel och cos e då negativ. 
Tillämpa vi nu detta på det strömelement öclcoJ |, som 
ligger framför dcod$ och i hvilket således ethermolekulerna närma 
sig till det sistnämnda elementet, och dervid ihågkomma, att 
cos 6 här blir = + 1 och att i stället för r 2 måste skrifvas r 11 , 
emedan afståndet är oändligt litet, så erhålles för repulsionen 
på den ena beståndsdelen i qdcod | följande uttryck: 
å (1(0/1; 
. fqd co d | 
1 
7 m 2 
a/i -7- 
4 
hvarest f är en faktor. 
Det motsvarande uttrycket för det element dcoJz, som ligger 
efter dco d g och i hvilket ethermolekulerna aflägsna sig från sist¬ 
nämnda element, blir, emedan här cos 6 = — 1: 
d'dcoJt; 
. fqd co d i 
1 + ah 
h 2 
