24 
EDLUND, OM DEN ELEKTROSKOPISKA TENSIONEN. 
ståndet, att motståndet i hela denna delen (räknadt från det 
nämnda planet till det ställe, der kraften verkar) blir lika stort 
som motståndet i hela den andra delen. Om D är gasens tät¬ 
het i indifferensplanet, D tätheten i ett plan på den sidan, der 
gasen är kondenserad, så är D — E = am', hvarest a är en 
konstant och m motståndet från indifferensplanet till ifråga- 
it 
varande plan. Ar D " gasens täthet i ett plan pä andra 'sidan 
om indifferensplanet, så är på samma sätt D — D" = am", om 
m" är motståndet mellan de sistnämnda planen. 
7. Dessa bekanta satser äga omedelbar tillämpning på den 
strömmande ethern. Denna har de vanliga gasernas egenskaper, 
ity att dess molekuler äro lättrörliga, och följaktligen meddelar den 
trycket lika i alla riktningar.. Den omständigheten, att en eléktri- 
cerad kropp har samma optiska egenskaper som i det normala 
tillståndet, tyder på, såsom vi förut anmärkt l ), att den fria 
etherns elasticitet är proportionel med dess täthet. Hvad som 
sålunda i förevarande fråga blifvit sagdt om de vanliga gaserna 
måste äfven gälla för ethern. Enda skillnaden blir den, att förtät- 
ningarne och förtunningarne komma att lägga sig på den galva- 
niska ledarens yta; emedan ethermolekulerna repellera hvarandra. 
Vi tänka oss en galvanisk kedja, i hvilken en elektromotorisk 
kraft E försätter ethern i rörelse åt det ena hållet. Ethern 
måste då förtätas pa den sidan om den elektromotoriska kraften, 
dit strömmen går, och följaktligen blifva förtunnad på den andra 
sidan. Indifferensplanet kommer att få ett sådant läge, att det 
galvaniska ledningsmotståndet från detta plan till det ställe, 
hvarest den elektromotoriska kraften har sitt säte, är lika stort 
på ena sidan som på den andra. Kalla vi nu strömstyrkan 
för s, etherns täthet i indifferensplanet eller, hvilket är det¬ 
samma, etherns täthet, då den är i hvila, för D , dess täthet i 
tvänne plan hvilka som helst på kondensationssidan för D', D" 
på förtunningssidan för E 0 , I)" Q samt de respektive motstånden 
för strömstyrkans enhet till dessa plan från indifferensplanet för 
m, m ", m 0 , m" 0 , så får man tydligen, emedan motståndet är 
Ö Arch. det Sciences phys. et nat. Geneve 1872. 
