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tinaia di metri. Noi non conosciamo la direzione che vi ebbe la spinta iniziale, ma 
dalla forinola che racchiude le esperienze di Weisbach sappiamo che un gomito di 
60° riduce la forza viva d’ima corrente gassosa a due terzi del valore precedente, e 
un gomito di 90° la riduce a meno di due centesimi assqrbendola così quasi intera¬ 
mente. Se quindi la velocità allo sbocco dopo il gomito fosse stata di 500 m., essa 
sarebbe stata prima del gomito, rispettivamente nei due casi, di 600 m. e di 1700 m. 
Basterebbe ancora una piccolissima deviazione oltre i 90° dalla verticale per salire 
a valori assai più alti ammettendo sempre 500 m. allo sbocco. Ove si ricordi che 
1’ 8 maggio l'obelisco non esisteva ancora, e secondo Lacroix non esisteva nemmeno 
ic la cupola nel cratere della Pelata, non si capisce una deviazione della corrente gas¬ 
sosa di oltre 90°, mentre nelle nuvole ardenti emesse dopo la formazione della cu¬ 
pola e dell’obelisco tale deviazione è agevolmente spiegata. Ma risulta chiaro che 
nei pini ordinarii la velocità iniziale possa raggiungere valori formidabili. Di fronte 
a tali valori l’azione della gravità divenuta ritardatrice, all'opposto del caso delle 
nuvole ardenti oblique, nei primi chilometri ha piccola influenza e la velocità su¬ 
bisce una perdita ugualmente piccola. Con una velocità iniziale di 1000 m. dopo 11" 
si scenderebbe ad 890 m. con perdita di ^ circa, mentre dopo 5" si scenderebbe 
a 950 m. con perdita di ~~ , in corrispondenza di un’ascensione di 10 eh. nel primo 
caso e di 5 nel secondo ( x ). Se l’altezza del fusto non è dunque eccessiva potremo 
ritenere praticamente uniforme il moto delle sue masse, riuscendo poco sensibile 
l’azione ritardatrice della gravità. 
b) Temperatura. — La nuvola ardente dell’ 8 maggio 1902 ebbe a S. Pietro, 
cioè tra 8 e IO eh. dal cratere una temperatura compresa tra 450° e 1050° pur es¬ 
sendo costituita da uno' sbuffo solo in mezzo all’aria a temperatura e pressione or¬ 
dinarie. Invece nelle proiezioni verticali la corrente gassosa è continua, e dopo avere 
scacciata l’aria dallo spazio da essa occupato, e stabilita una fase di regime relativo, 
conserva una temperatura poco variabile nella maggior parte del rapidissimo per¬ 
corso se non mutano le condizioni delle esplosioni successive a cui essa è dovuta. 
Possiamo farci un’ idea di tale temperatura. 
La massa gassosa parte da siti dove la temperatura non dovrebbe superare i 
2000°, forse i 2500°, e dove la pressione non è considerevole, e sbocca nel cratere 
con una velocità che, come si è visto, è così grande da non permettere un importante 
disperdimento di calore. Ma nel passaggio subisce un forte aumento di volume che 
ne abbassa la temperatura. Considero perciò questa espansione come adiabatica ap¬ 
plicandole la forinola stabilita pe’ gas perfetti, tali potendo considerare il vapor 
d’acqua e i gas che lo accompagnano all’alta temperatura a cui sono sottoposti. 
Ponendo 
T = 2273° assoluti, P = 30 at. nel bagno, P f = 1 at. nell’aria, 
s l 
(*) R. D. M. Verbeek suppone velocità iniziali di oltre 1000“ nell’eruzione del Krakatau 
del 1883 (loc. cit., voi. II, 513). 
