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cioè si può ritenere 
x v = x a = cost 
c 
per tutte le esplosioni, divenendo V poco variabile al pari di cp che si mantiene 
prossimo a 90°, mentre r subisce variazioni tra limiti abbastanza ristretti. Praticai 
mente il materiale minuto cade in una zona prossima all’asse eruttivo, che può rite¬ 
nersi essere quella occupata dal cono se il vento non modifica le condizioni di caduta. 
Sostituendo in (10) il valore di x v dedotto da (14) si ottiene l'ordinata del 
vertice 
che è sempre positiva poiché i vertici delle traiettorie sono tutti al disopra dell’asse 
delle x , ed evidentemente cresce al crescere di % e quindi al decrescere di r e di ó 
poiché il primo termine resta costante mentre il secondo decresce. Al limite 
(16) 
w w 
*« lim = — = — X a = X a tang (f 
X u 
cioè con proiettili sempre più piccoli o meno pesanti il vertice si va avvicinando 
all'assintoto col quale in ultimo si confonde il ramo discendente della traiettoria, 
d’accordo con (13) che aveva già determinato il limite dell’ascensione dei proiettili 
d’una stessa esplosione. Ad eruzione regolarizzata le proiezioni sono dirette sensibil¬ 
mente secondo la verticale e l’intensità delle esplosioni subisce piccole oscillazioni 
e quindi tale limite al pari di quello di caduta diventa sensibilmente costante. Pra¬ 
ticamente il limite d’altezza è uguale all’altezza della nube se essa avrà un contorno 
netto, quando cioè il vento non intervenga a renderlo incerto. A questa altezza, o 
più propriamente al valore di z v n m darò il nome d ’intensità o grado dell'eruzione. 
Prima di proseguire occorrerà notare che l’assintoto verticale rende i rami di¬ 
scendenti delle traiettorie sensibilmente verticali a partire da punti sempre più alti 
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