89 
stånd ß , samt de motsvarande hvarfvena på reostaten för att 
åter erhålla strömstyrkorna $ och S', så blir 
g _ ß K 
ß+?+g ' r+I^±£l 
ß+Q+g 
ß+?'+g 
K 
R+JW±Sl 
ß+Q'+g 
hvaraf, genom jemförandet af de båda uttrycken på S och S\ fås 
R(i-(+S — ß.r+g ) = bß(r— ? ) 
R (b. o+g — ß. r'+g) = bß(r' 
och efter elimination af R 
g (b -ß) {r—r — i+Z = (b—ß) (ro — r' ? ). 
Dividerar man bort den gemensamma factorn (6—/B). 
hålles slutligen 
r t— r 't 1 
så 
er- 
En stor fördel af denna method är, att g erhålles fullkomligt 
oberoende af b och /3, samt omedelbarligen uttryckt i antalet 
af hvarf på reostaten. Sjelfva observationssättet blir följande: 
Man ställer in magnetnålen i galvanometern på något 
gifvet antal grader, t. ex. 40°, och afläser det motsvarande 
värdet af r; sedan vrider man reostaten till dess att man 
erhållit en ny strömstyrka, t. ex. 30° och afläser r. Slut¬ 
ligen ändrar man b till ß och ställer magnetnålen åter in på 
den förra strömstvrkan 40°, då man genom afläsning på reo¬ 
staten erhåller p, och ändrar sedan strömstyrkan till 30° samt 
afläser p'. ß kan man, om man så vill, göra —o, d. v. s. 
icke alls begagna någon bislutning den sednare gången. 
✓ 
På den af mig begagnade reostaten afläser man omedel¬ 
barligen TT hy af ett hvarf, och när man begagnar ett enda 
Danielskt par af konstant strömstyrka, så är inställningen sä¬ 
ker på mindre än t Att hvarf. Sjelfva strömstvrkan kan man 
