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periodo misurato delle scariche oscillatorie di condensatori di nota capacità, lo para¬ 
gonarono con quello di un circuito analogo di permeabilità unitaria, ricavando in 
base alla forinola di Rayleigh la permeabilità apparente. Nelle prime serie di espe¬ 
rienze la durata del periodo, in presenza del ferro, non eccedette quella competente 
al circuito di permeabilità unitaria se non di 3 a 5%, per cui l'aumento di reat¬ 
tanza, dovuto alla permeabilità del materiale apparve insignificante. Nelle ultime 
esperienze, sopra il conduttore di diametro più piccolo, la variazione del periodo si 
manifestò naturalmente più grande, e cioè di circa 10 %. e i valori apparenti della 
permeabilità, dedotti dal confronto delle frequenze, in corrispondenza delle massime 
intensità di campo calcolate (65 a 340 unità), risultarono dell'ordine di 600 a 70. 
Come scaturisce dalle considerazioni riportate nel mio lavoro precedente, tale dedu¬ 
zione non può farsi in modo rigoroso dalle misure di reattanza, se non si introduce 
un termine di correzione, dipendente dalla variazione differenziale della permeabilità 
in funzione della forza magnetica. Malgrado ciò l ordine di grandezza della permea¬ 
bilità, denunciato dai due autori, è perfettamente attendibile, e ci permetterà di trarre 
più avanti alcune conseguenze interessanti, circa l’efficacia dei materiali magnetici 
nella costruzione delle spirali di autoinduzione. 
Picciati ( } ) ha affrontato il problema della resistenza del solenoide, da un punto 
di vista più generale di quello di Wien e di Sommerfeld, senza astrarre dalla con- 
ligurazione circolare, che nella maggior parte dei casi ha la sezione delle spire, e dalla 
dissimmetria che nel loro interno assume il campo magnetico. Bensì, per diminuire 
in qualche modo la complicazione del problema analitico, la quale altrimenti diventa 
enorme, egli ha ancora supposto che il solenoide si componga di un unico strato di 
spire, le une alle altre immediatamente contigue, e che il diametro loro rispetto a 
quello del filo sia così grande, da poter trascurare la loro inclinazione rispetto all’asse 
del solenoide, e la loro curvatura. 
Il solenoide ideale di Picciati si confonde adunque con uno strato di conduttori 
cilindrici, tangenti fra loro, e compresi fra due piani paralleli, intesi come limite di 
altrettante spire circolari di raggio indefinitamente grande, così che il campo magne¬ 
tico, dovuto alla corrente che li attraversa, risulti uniforme ad una certa distanza 
in tutto lo spazio situato a destra di uno di quei piani (esterno al solenoide), e nullo 
in quello situato a sinistra dell'altro (interno al solenoide). La distribuzione della 
forza magnetica nell’ interno dei singoli conduttori risulta naturalmente subordinata 
a quella della corrente e viceversa; essa può essere individuata, se si ammette che 
la forza magnetica tangenziale rimanga continua nel passaggio dal conduttore al die¬ 
lettrico circostante, con che si hanno gli elementi per il calcolo della resistenza effet¬ 
tiva; l'espressione di questa è valida per qualunque frequenza, e si semplifica nel 
caso delle frequenze molto piccole, per cui la resistenza tende al valor limite che 
compete al conduttore attraversato da correnti continue, e nel caso delle frequenze 
elevatissime, per cui la resistenza tende a un limite, circa 2.5 volte maggiore di 
quello che compete ai fili cilindrici isolati, e distesi coll’asse secondo una linea 
retta. 
(>) Nuovo Cimento, Tomo, XI, 1906, pag. 351. 
