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La distribuzione del campo magnetico esternamente ai conduttori è subordinata 
a una funzione armonica, che deve soddisfare alla condizione soleuoidale. e nell’e¬ 
spressione della quale compaiono dei coefficienti indeterminati, che dipendono dalla 
distribuzione del campo interno nei punti vicinissimi al ilio. Il confronto dei risultati 
teorici con quelli dell’esperienza non si può adunque istituire senza introdurre, su la 
grandezza di quei coefficienti, ipotesi speciali. Se essi si suppongono nulli, con che 
il campo interno al solenoide, anche nella immediata vicinanza dei tili, risulta paral¬ 
lelo all’asse, i valori effettivi della resistenza cosi calcolati risultano inferiori a 
quelli di Sommerfeld, ma tuttavia superiori a quelli determinati sperimentalmente. 
La corrispondenza si può considerevolmente migliorare, se si assegnano altri valori 
a quei coefficienti, ma l’autore stesso giustamente osserva che la deduzione di essi 
dai risultati dell’esperienza equivale alla introduzione di un coefficiente empirico di 
correzione nella forinola trovata per il caso del campo uniforme; coefficiente la cui 
grandezza numerica dovrebbe per avventura variare con la frequenza. Perciò lo studio 
importante del Picciati, che ha dischiuso un nuovo metodo alla ricerca teorica, è 
rimasto disgraziatamente privo di applicazioni pratiche immediate. 
Sull’orma di lui, Sommerfeld (4 ha notevolmente allargata l’indagine, suppo¬ 
nendo le spire situate a una distanza finita; portando in conto le componenti del 
campo esterno, le quali in presenza di un sistema discontinuo di conduttori, attra¬ 
versati da corrente, non si possono annullare nella immediata contiguità di questi; 
e finalmente introducendo anche l’ipotesi della continuità della componente radiale 
della induzione nel passaggio dall’interno all’esterno del conduttore, con che le costanti 
del problema risultano perfettamente definite. Il problema della determinazione del 
campo magnetico, in presenza di quello speciale sistema di conduttori attraversati 
dalla corrente, acquista così una notevole analogia con quello della determinazione 
del campo elettrostatico in presenza di una rete di protezione, sviluppato da 
Maxwell ( 2 ). 
Anche qui i coefficienti, che caratterizzano la distribuzione del campo, non si 
possono ottenere nel caso più generale, se non mediante le radici di un sistema di 
infinite equazioni lineari. La risoluzione però si semplifica grandemente nel caso 
delle correnti alternate di piccola frequenza, per il quale il rapporto della resistenza 
effettiva a qnella offerta alle correnti continue, se h è il passo e 2r il diametro del 
filo, diventa: 
R ^ 1 .1 r * ( 1 , /2^y _!_/27rry ) 
1I C + 4 q 2 / 3 h / ' 216 \ 7f / ^ r 
Nella forinola trovata in origine da Wien quel rapporto è dato da : 
^ = 1 4-0.272 
n 1 io* [i 2 
e 2 
ossia compare solo il 2° termine, contenuto in parentesi nella formola di Sommerfeld, 
( 1 ) Ann. d. Phys. voi. XXIV, pa^. 609, 1907. 
( 2 ) Trttaùise, Voi. I, § 203. 
