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ciati, calcolarsi per correnti alternate di alta frequenza mediante la forinola molto 
semplice : 
1 + (pr 
TT/IO) 
la quale risulta con ciò sperimentalmente confermata dai risultati di Black. La nuova 
teoria non contraddice naturalmente alla primitiva, svolta dal medesimo autore per 
il caso delle spire di sezione rettangolare, le une con le altre combacianti, i cui risul¬ 
tati erano riassunti in forinole omogenee alle attuali, e non potevano essere applicati 
al caso qui contemplato, senza venire affetti da opportune correzioni. 
Cohen ( x ) dopo avere riscontrate le discrepanze che presentavano i risultati delle 
teorie ed esperienze precedenti, a eccezione di quella or ora citata di Sommerfeld, 
non peranco giuuta a sua conoscenza, pubblicò durante quello stesso anno una teoria 
propria, ancora appoggiata alle equazioni di Maxwell; egli perciò considerò un sole¬ 
noide abbastanza lungo, da poter trascurare l'influenza delle estremità, e composto 
di spire circolari, di sezione quadrata, e così vicine tra loro, da poter ammettere il 
campo nullo all'esterno, e all'interno uniforme e parallelo all’asse pure nella imme¬ 
diata vicinanza del conduttore, in conformità della ipotesi di Picciati. 
L’aumento di resistenza effettiva, occasionato dalle correnti parassite che hanno 
origine dalla disuniforme distribuzione del campo interno al conduttore, viene nel 
caso delle correnti di frequenza qualunque determinato mediante una serie, conte¬ 
nente funzioni iperboliche, la quale nel caso di frequenze molto elevate si semplifica 
grandemente, fornendo per quella resistenza effettiva, in relazione a quella offerta alle 
correnti continue, il valore seguente, dove non è portata in conto la permeabilità: 
R = R c ! 1 + 4S 2 <i 3 . \/Ta f i ì . 
( —ri 1 ) 
Qui f è la frequenza, <r la conduttività, d lo spessore del conduttore, S il numero 
di spire per unità di lunghezza, n uno qualunque dei numeri dispari successivi, 
per cui : 
" i 
> — — 1.284 . 
t~ n 2 
Paragonato alla resistenza effettiva del conduttore analogo, disteso con l’asse in linea 
retta, quel valore diventa : 
8 S 2 d 2 ” 1 
li = R' y -L = 3.14 R' S 2 d 2 . 
n — n l 
Il rapporto fra le resistenze effettive del solenoide e del filo rettilineo appare 
in tal modo indipendente dalla frequenza, e proporzionale al quadrato del rapporto 
fra la dimensione trasversale delle spire e la loro distanza, laddove Battelli, per i 
l 1 ) Bull. Bur. of Stand, voi. IV, pag. 161, 1907. 
