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elettromagnetico. Peraltro tali forinole non sono applicabili, se non per valori molto 
piccoli o molto grandi dell’argomento: 
e l'autore, ritenendo di dover prescindere dal caso delle frequenze molto elevate, 
perchè aveva trascurato le correnti di spostamento, e da quello delle permeabilità 
diverse da 1, in quanto si complicherebbe grandemente la trattazione, si limitò in 
sostanza a considerare il caso delle piccole frequenze e della permeabilità unitaria, 
che per l’oggetto di queste ricercke è il meno interessante. 
Per questo caso d’altronde il valore trovato della resistenza si confonde con 
quello calcolato da Somraerfeld, e il valore della induttanza interna non si può ri¬ 
cavare senza un calcolo assai laborioso, per cui i nuovi risultati non possono trovare 
facili applicazioni. 
2. — Comportamento dei conduttori frazionati. 
In seguito alle sue prime esperienze, che avevano messo in chiaro la ragione 
deU’aumento di resistenza nei conduttori massicci, disposti a spirale, Dolezalek sug¬ 
gerì di costruire le spirali di induzione per correnti di alta frequenza mediante con¬ 
duttori composti di un gran numero di (ili sottili, bene isolati, e attorcigliati ovvero 
intrecciati fra loro, in modo che ognuno assuma nel campo una media configurazione 
poco diversa dagli altri, e si concateni presumibilmente con lo stesso numero di linee 
di induzione. LI risultato però non corrispose interamente allo scopo; le spirali, in 
tal modo costituite rivelarono in molti casi una resistenza superiore a quella delle 
spirali di eguali dimensioni, costituite di conduttore massiccio. 
Lindemann ( 1 ), sperimentando sistematicamente sopra conduttori intrecciati e 
massicci della stessa sezione, ha potuto constatare che la resistenza, offerta dai 
primi alle correnti di alta frequenza, subisce una variazione proporzionale al quadrato 
di questa, laddove la variazione subita dai secondi si manifesta per frequenze mode¬ 
rate notevolmente più alta, ma poi va crescendo sempre più lentamente al crescere 
della frequenza; per un valore caratteristico di questa uguaglia la variazione dei 
conduttori intrecciati, e per frequenze maggiori diventa più piccola di essa. 
La spiegazione teorica di questo fatto fu data da Moller ( 2 ), il quale ha dimo¬ 
strato doversi esso alla particolare distribuzione del campo, generato internamente ad 
ogni conduttore dalla corrente propria e da quella di tutti i conduttori esterni, per 
effetto della quale vengono indotte in ogni elemento forze elettromotrici e correnti 
parassite, che si compongono con quelle mantenute dall’esterno, e possono nei con¬ 
duttori frazionati occasionare una dissipazione di energia, maggiore di quella che 
compete per la stessa ragione ai conduttori massicci. È da ricordare a questo riguardo 
(*) Werhandl, d. deutsch. Phys. Ges., XI, n. 22, pag. 682. 
( 2 ) Ann. der Phys., voi. XXVI, pag. 738, 1911. 
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