— 832 — 
che la corrente, rapidamente variabile, subisce in generale negli strati di ogni con¬ 
duttore, che si trovano a diversa profondità dalla superficie, non solo una diminu¬ 
zione di ampiezza, ma anche uno spostamento di fase, per cui si complica grande¬ 
mente la relazione fra la intensità efficace risultante e la media densità, laddove, 
nella valutazione dell’energia dissipata e della resistenza effettiva, interviene per ogni 
elemento il quadrato della densità corrispondente. 
Se ora si immagina il solenoide formato da spire di sezione rettangolare, esat¬ 
tamente fra loro combacianti secondo il concetto di Somraerfeld e di Coffiu, è facile 
prevedere la distribuzione del campo interno, la quale si conserva uniforme lungo le 
superficie cilindriche coassiali, e dedurre in conseguenza la distribuzione delle f. e. m. 
e delle correnti. Di queste, nel caso in cui sia grandissima la frequenza, si attenua 
la densità negli strati esterni, e si accresce in quelli contigui alla periferia interna, 
concentrandosi esclusivamente nei secondi, e annullandosi nei primi pel caso limite 
di frequenza indefinitamente grande, nel quale le espressioni della resistenza e della 
induttanza interna assumono, come vedemmo, la massima semplicità. In tali condi¬ 
zioni il solenoide reale funziona come un solenoide ideale di spessore piccolissimo, 
rimanendo la massima parte del materiale conduttore inutilizzata, ma, per ciò stesso, 
anche esente da correnti parassite e da perdite di energia. 
La cosa cambia però sostanzialmente, ove ti tratti di un solenoide costituito di 
un fascio o di una treccia di fili elementari, ognuno dei quali, mentre si comporta 
nei riguardi della corrente propria in modo poco dissimile dal precedente, tendendo 
questa a localizzarsi negli strati periferici rivolti verso l'asse della spirale, subisce 
poi da parte di tutti gli altri conduttori, attraversati da una corrente eguale, un’ener¬ 
gica azione induttrice, che può di gran lunga soverchiare quella interna, e che perciò 
può negli strati periferici rivolti all’esterno indurre correnti di opposta direzione, 
aumentando considerevolmente l'energia perduta e la resistenza effettiva. 
La trattazione matematica offre naturalmente non poche difficoltà, che l’autore 
ha saputo superare introducendo alcune ragionevoli semplificazioni ; egli ha supposto 
perciò ancora i fili elementari di sezione quadrata, esattamente fra loro combacianti, 
e il campo dovuto alle correnti delle spire esterne degradante linearmente al cre¬ 
scere del raggio, fino ad annullarsi alla periferia esterna del solenoide. 
Nel conduttore massiccio la variazione della resistenza effettiva, dovuta alle cor¬ 
renti parassite, ^.proporzionale al quadrato della frequenza 
R = R c -f- co 2 G , 
ma il coefficiente che individua tale variazione cambia con la configurazione del 
conduttore, e per sezione quadrata di lato b diventa: 
G' — 
y 2 lb 4 
12 
e, per sezione circolare di raggio r , 
G" = 
ti y 2 Àr 4 
4 
