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dove con A è indicata la conduttività del materiale, e con y il rapporto fra la in¬ 
tensità del campo e quella della corrente. La variazione predetta, per il conduttore 
di sezione circolare di eguale grossezza, appare adunque, rispetto a quella del con¬ 
duttore di sezione quadrata, nel rapporto: 
12 K 
64 ” 
0.59 . 
Un rapporto consimile Sommerfeld aveva già riscontrato fra le variazioni misurate 
da Wien per il solenoide a spire circolari, e quelle da lui stesso calcolate in base 
alla teoria del solenoide a spire quadrate, di che la spiegazione offerta da Sommer¬ 
feld era apparsa a Battelli ed a Picciati poco chiara o contraddittoria; per ciò 
Moller ne accetta l'ordine medio di grandezza anche per il caso di conduttori fra¬ 
zionati, rispettivamente composti di fili a sezione circolare e quadrata. 
Per un solenoide formato con un simile conduttore cordato, avente, secondo le 
nostre precedenti notazioni, per raggi interno ed esterno r x ed r 2 ( 1 ), condutti¬ 
vità A, permeabilità 1, numero di conduttori elementari r 0 , e grossezza di questi 
r a — ri , assumendo per argomento: 
x — (r a — f/2 ncùl 
la resistenza effettiva nel caso delle alte frequenze diventa : 
B = —m) . 
Per conduttori cordati di sezione quadrata e di sezione circolare si ha rispettiva¬ 
mente : 
Mediante tali espressioni, o meglio con l’aiuto delle formole complete e più ri¬ 
gorose, sviluppate dall’autore, è facile calcolare la frequenza critica , per la quale 
la resistenza del conduttore cordato risulta eguale a quella del conduttore massiccio 
di eguale sezione, essendo oramai chiaro che, al di sotto di tale frequenza, la prima 
risulta minore della seconda, e al di sopra di essa maggiore. 
Il calcolo eseguito da Moller sopra gli elementi contenuti nel lavoro di Linde- 
mann ha fornito un valore teorico singolarmente concordante con quello trovato spe¬ 
rimentalmente. Dallo stesso ragionamento scaturisce ancora che, per ogni frequenza, 
esiste un tipo di frazionamento, ossia una dimensione dei fili elementari per cui, a 
parità di sezione complessiva, la resistenza effettiva diventa massima; rispetto ad 
essa qualunque altra dimensione rappresenta un miglioramento del conduttore. E final- 
C 1 ) Secondo le notazioni dell’autore B< R 0 . 
