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mente si conclude, in base allo stesso ragionamento, che le perdite supplementari 
per correnti parassite si possono in ogni caso, mediante un opportuno frazionamento, 
contenere fra limiti comunque ristretti, ciò che ha, soprattutto per le applicazioni 
alla radiotelegrafia, una grande importanza. 
Lo stesso autore ha ancora, in epoca più recente ( x ), assoggettato il medesimo 
problema a una trattazione più esauriente, seguendo sempre le orme di Sommerfeld, 
ma abbandonando una parte delle sue ipotesi restrittive, e discutendo le correzioni 
da apportare ai risultati dedotti per le spire di sezione quadrata, nella applicazione 
loro alle spire di sezioue circolare. Tale correzione, dedotta dal confronto dei risul¬ 
tati di Sommerfeld con quelli di Wien, dovrebbe consistere nella aggiunta di un 
fattore di riduzione f =■ 0,829 all’argomento a, calcolato con la forinola di Som¬ 
merfeld, oltre al fattore che tien conto della distanza fra le spire, e che venne già 
introdotto da Esau. 
In questa occasione Moller ha sviluppato, mediante forinole abbastanza sem¬ 
plici. il rapporto fra la resistenza del conduttore cordato e quella del conduttore 
massiccio, in relazione all’argomento che compete a quest’ ultimo, e al numero dei 
conduttori elementari del primo, ed ha tracciato, per molti valori di questo numero, 
le curve delle variazioni percentuali della resistenza in funzione della 4 a potenza 
di quell’argomento. Queste, per piccoli valori dell'argomento, si confondono con tutta 
l’approssimazione con linee rette, e, nel punto d’intersezione con la curva relativa 
al filo massiccio, individuano la condizione di eguale resistenza, già discussa nel la¬ 
voro precedente. 
In base a tali curve si trova immediatamente il numero di fili elementari da 
impiegare, per ottenere a una data frequenza un valore di resistenza prestabilito, 
eguale, o maggiore o minore di quello del filo massiccio di area corrispondente. 
Moller non si è in questa sede occupato delle variazioni di resistenza, che com¬ 
petono alle spirali costituite di conduttori frazionati di permeabilità superiore all’unità, 
e per essi, sebbene il caso possa interessare per la pratica, non è lecito generaliz¬ 
zare la soluzione, introducendo nell’argomento il valore medio della permeabilità, 
come per talune altre formole e trattazioni abbiamo fatto, poiché il campo originato 
dai conduttori contigui subisce internamente ai singoli conduttori elementari una 
grande diminuzione, dovuta alle masse magnetiche libere, che nel fenomeno della ma¬ 
gnetizzazione trasversale si vengono a distribuire alla superficie di essi. 
Trattandosi, oltre a ciò, di materiali di permeabilità variabile, la trattazione 
rigorosa del problema diventerebbe complicatissima; ma qualitativamente è da pre¬ 
vedere che, attenuandosi per questo fatto grandemente le correnti parassite, indotte 
dal campo esterno in ogni conduttore elementare, l’effetto pellicolare si manifesti in 
misura poco diversa da quella che ad esso competerebbe, se fosse lontano da tutti 
celi altri; perciò la variazione della resistenza risulterà, nella maggior parte dei casi, 
di gran lunga inferiore a quella del conduttore unico di sezione equivalente. Da 
questa osservazione non potremo nemmeno interamente prescindere, nella applicazione 
delle formole trovate per i solenoidi ordinari a quelli costituiti di materiale magnetico. 
(*) Jahrbuch der dvahtlos. Telegr., 1914, voi. IX, pag. 32. 
