— 848 — 
mcabilità e resistività, in un intervallo di magnetizzazione e di frequenza abbastanza 
ampio, e, nel caso del solenoide B, con distanza variata fra le spire, in modo da rea¬ 
lizzare parecchi dei casi contemplati nelle teorie, di cui è cenno nella prima parte 
di questo lavoro. 
Una circostanza sola, che tutte le teorie hanno presupposto a scopo di sempli¬ 
ficazione, non è realizzata in alcuna delle mie misure: la dimensione assiale dei so¬ 
lenoidi a mia disposizione era invero troppo limitata, rispetto al diametro delle spire, 
per poterla anche approssimatamente ragguagliare a una lunghezza indefinitamente 
grande; e d’altronde la confezione di solenoidi a spire molto più numerose avrebbe 
praticamente imposto una riduzione considerevole del diametro di esse, con che per 
un altro riguardo le ipotesi messe a base della teoria non sarebbero state verificate. 
Anche la breve discontinuità, creata al mezzo dei due solenoidi dall'attacco cen¬ 
trale, produce una anomalia, per eliminare la quale nelle misure definitive su la 
spirale B, con le spire situate alla maggiore distanza, io ho preferito di utilizzarne 
una sola metà. Del solenoide A però entrambe le sezioni vennero sempre mantenute 
in serie, per non ridurre eccessivamente la lunghezza e il numero delle spire. 
Buon partito in casi consimili sarebbe eseguire le prese di potenziale in punti 
intermedi, escludendo dalle misure relative le spire di estremità, che potrebbero fun¬ 
zionare come semplici spire di guardia. Io tuttavia non ho creduto necessario ricor¬ 
rere a tale artifizio, in considerazione non tanto della difficoltà di attuare attacchi 
intermedi di piccola resistenza, quanto del fatto che la reattanza interna ha in questi 
conduttori magnetici importanza prevalente di fronte a quella esterna, per cni la di¬ 
stribuzione del flusso e della corrente, che soprattutto influisce sopra i valori equi¬ 
valenti della resistenza e della induttanza, non può subire un’alterazione sensibile 
se non nell’ultima spira, per la dissimmetrica condizione in cui questa si trova ri¬ 
spetto alle altre percorse dalla medesima corrente. 
Attesoché nessuna delle teorie precedenti tiene conto delle perdite supplemen¬ 
tari di energia per isteresi magnetica, e della modificazione della reattanza apparente 
dovuta alla variazione della permeabilità, tutti i risultati dell’ esperienza devono 
essere affetti a priori dalle corrispondenti correzioni, prima di essere paragonati 
con quelli teorici. 
Tenendo a mente quest’ ultima considerazione, io ho creduto innanzi tutto con¬ 
veniente eseguire il calcolo della resistenza e induttanza interna effettive, che com¬ 
peterebbero a un conduttore cilindrico e rettilineo della medesima sezione e lun¬ 
ghezza, in base alla teoria di Kelvin, e determinare, mediante le correzioni già ri¬ 
cordate, i valori teorici della resistenza e della induttanza equivalenti. 
Il calcolo è stato eseguito in perfetta conformità delle norme contenute nel mio 
lavoro precedente, per cui basta in questa sede riferirne i risultati. Ricorderò tuttavia 
clie le principali grandezze prese in considerazione hanno il simbolo e il significato 
seguente : 
a) il fattore reale dell’argomento della funzione di Bessel: 
