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Per la spirale A, portando in conto la distanza effettiva fra le spire, si ricava: 
R_ 
R' 
3 14 X 1.1 \ 2 
4.04 / 
= 0.73. 
Ora, se si considerano i valori misurati alla frequenza più elevata, di 150 periodi, 
depurati della parte supplementare dovuta all isteresi, si ha: 
I 
100 
150 
200 
Rrms “ d R 
0.096 
0 084 
0.074 
R' 
0.1 13 
0.103 
0.092 
Rapporto 
0.85 
0.83 
0.080 
Valori analoghi si deducono dalle misure a 100 periodi, per cui la formola limite 
di Cohen nel nostro caso fornisce valori della resistenza effettiva sensibilmente infe¬ 
riori a quelli misurati, laddove l'applicazione della teoria di Kelvin (per il condut¬ 
tore rettilineo) fornisce valori esagerati. 
Si ottengono valori più approssimati ricorrendo alla formola completa di Cohen, 
la quale, in relazione alla resistenza offerta dal conduttore rettilineo per correnti 
continue R tf e per correnti alternate di grande frequenza R', può scriversi: 
R = R c -(- 3.14 2 R' Ni r 2 . 
R' 
Siccome per la nostra spirale A, alla frequenza 150, il rapporto — diventa, nelle 
-tic 
condizioni ora considerate, 12.6 , 11.4 , 10.2, e l’aggiunta del primo termine 
equivale ad aumentare il rapporto teorico ora calcolato di 0.08 0.09 e 0.10 in cifra 
tonda, il nuovo rapporto teoricamente diventa 0.81 , 0.82 , 0.83, e nel suo valore 
medio approssima grandemente quello rilevato con le misure. 
Non sembra il caso di tentare l’applicazione delle stesse forinole al solenoide B, 
poiché, sia quando le spire si trovavano alla minima distanza, come quando esse erano 
alla massima, le condizioni del campo interno al solenoide soverchiamente differivano 
da quelle teoricamente supposte. 
La teoria di Cohen per le variazioni di induttanza non si adatta al caso nostro, 
poiché l’autore ha lasciato fuori considerazione la permeabilità, e questa avrebbe nelle 
sue formolo complete una funzione notevolmente complicata. Delle sue formole più 
semplici, che valgono nel caso limite delle alte frequenze, io non sono riuscito a 
stabilire alcun accordo coi risultati delle mie esperienze. 
La teoria di Nicholson, come fu già osservato, prescinde dalla induzione mutua 
fra le spire, ed è sostanzialmente intesa a caratterizzare l’influenza della curvatura, 
la quale nel caso uostro ha per contro una importanza secondaria. 
Volendo in verità fare l’applicazione di essa alle nostre spirali, che hanno ele¬ 
vata permeabilità, e dove, come suppone l’autore, il raggio delle spire è maggiore 
di 12 volte quello del conduttore, potremo ricorrere alla formola semplificata, che 
